В зависимости от толщины: Зависимость толщины поверхностного слоя oi температуры

Содержание

Зависимость толщины поверхностного слоя oi температуры

Как известно, устойчивость гидрофильных коллоидов обычно выше предсказываемой теорией ДЛФО, учитывающей молекулярное протяжение и электростатическое отталкивание. Однако лишь в последнее время удалось установить прямую связь между устойчивостью гидрофильных коллоидов и толщиной граничных слоев воды, оцененной независимыми методами. Для дисперсий кремнезема и алмаза экспериментально прослеживается влияние на их устойчивость pH дисперсионной среды и температуры. Причиной этого влияния является изменение дальнодействия структурных сил отталкивания, стабилизирующих дисперсию. Стабилизация дисперсий при низких pH связана с увеличением числа поверхностных ОН-групп, способных к образованию водородных связей с молекулами воды, что ведет к росту сил структурного отталкивания. Повышение температуры вызывает ослабление сетки направленных водородных связей в воде, что уменьшает дальнодействие структурных сил и приводит к снижению устойчивости дисперсий.

Наблюдающаяся обратимость температурной зависимости устойчивости свидетельствует об обратимости структурной перестройки граничных слоев. [c.168]
Многочисленные эксперименты подтверждают изменение структуры воды в поверхностных пленках. Так, методом ИК-спектрометрии на кварце установлена определяющая роль поверхностных водородных связей, искажающих сетку Н-связей, существующую в объеме воды . Исследование адсорбционных слоев на пакетах кварцевых пластин тем же методом показало сдвиг максимума полосы поглощения, интерпретируемый как усиление интенсивности Н-связей в слоях воды толщиной 2—4 нм. Полученные результаты хорошо согласуются в отношении толщины пленок к с эллипсометрическими измерениями. Значения Н возрастали от 4 до 5,3 нм при р ро 1 с уменьшением краевого угла 0, т. е. с ростом гидрофильности кварца наоборот, при гидрофобизации поверхности кварца (триметил-хлорсиланом) толщина пленки становилась соизмеримой с ошибкой опыта (0,3 нм).

Другие эллипсометрические исследования адсорбционных слоев воды на различных твердых поверхностях показали, что толщина их 10 нм и также связана с величиной краевого угла. Многочисленные исследования граничных слоев, моделью которых являются пленки, различными методами (гл. XI. 1) приводят к близким оценкам толщины слоев с измененной структурой, однако для таких слоев, постепенно переходящих в жидкую фазу, при отсутствии физической границы раздела оценка толщины может сильно варьировать в зависимости от метода (см. раздел У.1). Интересно отметить, что с повышением температуры до 70 °С толщина поверхностных пленок резко уменьшается это указывает на существенную роль Н-связей, нарушающихся вследствие усиления теплового движения молекул воды. [c.115] Результаты этих расчетов представлены на рис. 6.10 (кривая /). Максимальные значения к близки по порядку величины к толщинам адсорбционных а-пленок воды на поверхности кварца при комнатной температуре [42].

При понижении температуры толщина пленок уменьшается, составляя л 1,5нм при —6°С. Вид температурной зависимости к(1) хорошо согласуется с полученной ранее в работе [315] температурной зависимостью толщины незамерзающих прослоек воды между поверхностью льда и частицами аэросила (кривая 2). Количественное сопоставление кривых / и 2 не имеет смысла, поскольку они относятся к различным системам в первом случае — к незамерзающим адсорбционным пленкам, граничащим с газом, и во втором — к незамерзающим прослойкам между льдом и твердой поверхностью частиц. Еще более высокие значения/г были получены для пленок воды на поверхности льда [308]. Их толщина составляет около 5,0 нм при —6°С, возрастая до 10,0 нм при повышении температуры до —1 °С. Таким образом, толщина незамерзающих слоев воды существенным образом зависит от того, в контакте с какими фазами они находятся, т. е. от природы поверхностных сил, энергии связи и способа ориентации молекул воды вблизи различных поверхностей.
[c.115]
Измеряя поверхностное сопротивление после загонки бора, определяют его поверхностную концентрацию и общее количество акцептора Q в тонком диффузионном слое.

Поскольку при загонке диффузия идет из бесконечного источника в течение небольшого промежутка времени, то толщина этого слоя принимается равной Л 5,4. Зависимость коэффициента диффузии бора от температуры, описываемая уравнением [c.162]

Зависимость толщины поверхностного слоя от температуры

[c.95]

В 3 главы I было дано определение толщины поверхностного слоя (I. 15) по плотности вещества. На примере формулы (I. 15) можно рассмотреть зависимость толщины поверхностного слоя от температуры. Эта формула характеризует толщину поверхностного слоя фазы, помеченной нулем, на границе с другой фазой и может быть применена к любой из соприкасающихся фаз. Применяя ее к фазам (а) и (Р), получим [c.95]

Рассмотрим влияние химической природы поверхности на изменение молекулярной подвижности полимерных цепей в граничных слоях. Охарактеризуем такое изменение величиной смещения максимума диэлектрических потерь на кривой зависимости tgб от температуры. По мере уменьшения толщины поверхностного слоя наблюдается смещение максимума отвечающего дипольно- [c.157]

Сведения об изменении молекулярной подвижности в граничных слоях полимеров могут быть получены также с применением метода ядерного магнитного резонанса. Имеются многочисленные данные [230], показывающие, что исследования релаксационных процессов в полимерах, проведенные методами диэлектрической релаксации или ЯМР, дают в общем аналогичные результаты. В ряде наших работ на объектах, уже рассмотренных выше, была исследована спин-решеточная релаксация протонов в полимерах и олигомерах, находящихся на поверхностях частиц наполнителей [215—218]. Для примера рассмотрим данные о температурной зависимости времени спин-решеточной релаксации Г] для полистирола и образцов, содержащих аэросил и фторопласт-4 (рис. III.27). Наблюдаются две области релаксации — высокотемпературная и низкотемпературная. Для высокотемпературной области минимум Ti смещается в сторону высоких температур по мере уменьшения толщины поверхностного слоя, и сдвиг достигает 20 °С.

В то же время низкотемпературный процесс смещается в сторону низких температур. Для ряда исследованных систем были установлены [c.129]

На рис. III. 48 представлены отношения D1/D2 для разных температур, причем в качестве основы для сравнения были взяты размеры частиц с поверхностным слоем при 90 °С. На построенной зависимости в области, в которой наблюдается максимум механических потерь, также обнаруживается максимум. Такое совпадение связано с тем, что при этой температуре время проведения эксперимента сопоставимо со средним временем релаксации полимерной матрицы. (Выше уже отмечалось, что толщина поверхностного слоя зависит от частоты воздействия.) При температуре, соответствующей максимуму механических потерь, времена релаксации в поверхностном слое больше характерного времени экспериментальной шкалы, поэтому этот слой не может существенно деформироваться. В то же время на больших удалениях от границы раздела фаз времена релаксации полимера сопоставимы с временем воздействия, и поэтому общая деформация материала определяется деформацией этих более удаленных слоев.

[c.148]

Время выдержки, необходимое для данной термической операции, возрастает в зависимости от толщины стали, так как необходимой температуры нагрева в первую очередь достигают поверхностные слои металла. Однако нормативы времени выдержки подлежат уточнению. [c.266]

Во время заливки полости формы происходит постепенное сужение проходных сечений вследствие увеличения толщины остывшего поверхностного слоя. Одновременно по ходу потока увеличивается перепад давления, необходимый для течения расплава. При несогласованности условий литья (температура и давление расплава, геометрия полости формы) затвердение расплава может произойти прежде, чем будет заполнена полость формы. В критической области при литье под давлением полипропилена были установлены зависимости между длиной пути потока, температурой расплава и давлением в устье впуска (рис. 9.23). Из рисунка видно, что с повышением температуры и давления длина пут потока возрастает.

[c. 224]

Формирование покрытий под действием катализаторов. Полимеризация низкомолекулярных продуктов под действием химических катализаторов открывает широкие возможности для формирования тонких полимерных покрытий на поверхностях металлических изделий, в том числе имеющих очень сложную конфигурацию, что зачастую невозможно другими способами. Этот метод уже нашел применение при получении политетрафторэтиленовых покрытий [76]. Подлежащую покрытию металлическую поверхность предварительно обрабатывают элементарным фтором, что приводит к образованию в поверхностном слое фтористых соединений металла, а затем изделие помещают в среду мономера (тетра-фторэтилена), который под действием фтористых соединений металла полимеризуется, образуя тонкое полимерное покрытие. Фторирование поверхности производится при давлении среды от 1-10 до 3-10 Па и температуре от 373 до 623 К. Толщина модифицированного слоя может составлять от 10 до 100 А в зависимости ог продолжительности обработки (от 2 до 20 ч).

Тетрафторэтилен подается в зону реакции под давлением от 2-10 до 5-10 Па. При больших давлениях покрытия получаются более толстыми, но менее плотными. Обработка мономером должна производиться в отсутствие воздуха и влаги. Температуру обработки можно варьировать от комнатной до 373 К. При повышенных температурах процесс идет интенсивнее, однако быстрое увеличение толщины покрытия может сопровождаться ухудшением его качества. [c.163]

Степень влияния диффузионного слоя на механические свойства стали зависит от отношения его толщины к размеру образца. Толщина распространенных жаростойких покрытий составляет от 20 до 125 мкм, поэтому для более выраженного эффекта поверхностного слоя усталостные испытания проводили на образцах диаметром 2 мм. Поскольку максимально допустимая температура эксплуатации для каждой стали различна, усталостные испытания проводили при комнатной температуре согласно ГОСТ 25.502-79.

Частота нагружения образцов составляла 0,166 Гц, что исключало возможность их саморазогрева. Зависимости амплитуды напряжения от количества циклов до разрушения строили по средним значениям для пяти испытанных образцов на четырех уровнях нагрузки. [c.9]

Введение понятия критическая концентрация позволяет получить зависимости свойств наполненных композиций, инвариантные относительно природы наполнителя. Для построения таких кривых концентрация наполнителя заменяется приведенной величиной Ф/Фкр, которая определяет степень изменения свойств композиции при данной концентрации Ф и изменяется от О до 1. С помощью такого приведения удается получить обобщенные зависимости рада свойств (в том числе модуля, температуры стеклования и др.) от приведенной концентра-ции независимо от природы наполнителя. При Ф р весь полимер переходит в состояние поверхностного слоя, и тогда на основании данных о Фкр легко может быть оценена толщина этого слоя как d = VjS (1/—объем полимера, S — общая поверхность наполнителя при Ф/Фкр = 1). Найденные для разных наполнителей значения лежат в разумных пределах (80—400 А). [c.169]

Как из общих соображений, так и из экспериментальных данных [211 следует, что с ростом температуры аномалия приповерхностной структуры воды должна исчезнуть. Тогда с повышением температуры исследований, аналогичных проведенным в [11—131, должна обнаружиться зависимость, качественно отличная от описываемой формулой (25). Развитая в работах [15] ячеечная модель позволяет описывать электрокинетические явления в концентрированных суспензиях с учетом влияния поляризации двойного слоя. Поэтому представляются перспективными исследования, подобные проведенным на глинах, на концентрированных суспензиях из высокодисперсных латексов. Здесь можно ожидать возникновения периодической структуры [16], хорошо описываемой ячеечной моделью, в то время как структурирование в пастах глинистых минералов может привести к очень сложной структуре. Следует, однако, иметь в виду, что в поверхностном слое латексных частиц фиксированный заряд может быть распределен не на поверхности, а в слое толщиной в десятки и сотни ангстрем. В подобной системе влияние нерастворяющего слоя на электроосмос, как это отмечалось выше, может быть резко ослаблено и его обнаружение затруднено. Поэтому для проведения подобных исследований предварительно необходимо синтезировать модельные латексы с гладкой поверхностью и зарядом, распределенным на ней, а не на макромолекулярных цепях, [c.106]

В качестве примера на рисунке представлены графические зависимости, характеризующие распределение температур по радиусу в частице и пленке в зависимости от числа Фурье. Из данных, приведенных на этом рисунке, видно, что максимальный температурный градиент возникает в поверхностных слоях гранулы и жидкостной пленКи сразу после контакта частицы с раствором. Кроме того, результаты расчетов показывают, что температура раствора не постоянна по толщине пленки, а изменяется от температуры мокрого термометра на внешней поверхности до температуры, обеспечивающей равенство тепловых потоков на границе с поверхностью сферы. Полученные уравнения могут быть использованы при расчете температурных напряжений, возникающих в частице в процессе сушки. Это обстоятельство имеет большое значение, поскольку знание температурных напряжений позволяет исследовать- проблемы растрескивания гранул, а следовательно, и проблемы образования пыли в аппарате. [c.34]

Описанный механизм переноса тепла и вещества внутри материала подтверждается экспериментальной зависимостью / = / ( ), представленной на рис. 7- И. По оси ординат отложена интенсивность сушки в первом периоде /, а по оси абсцисс — температура поверхностного слоя материала в первом периоде, т. е. температура открытой (свободной) поверхности отливки, через которую происходит унос массы в окружающую среду. До температуры = 65° С (/ р соответствует 64—80° С в зависимости от толщины отливок) интенсивность сушки, как видно из рис. 7-11, не зависит от толщины материала и полностью определяется температурой которую в данном случае можно назвать температурой поверхности испарения. [c.303]

Так, например, толщина этого слоя достигала примерно 1000 А при Гй—Т = 0,38° С. В последующей работе [8] Вебб с сотр. измеряли коэффициент отражения от поверхности раздела в зависимости от температуры и длины волны света и сравнивали полученные результаты со значениями, рассчитанными для некоторых профилей функции распределения в поверхностных слоях. Из зависимости отраженного света от длины волны были получены примерные сведения о профиле показателя преломления в поверхностном слое. Используя этот примерный профиль, можно рассчитать коэффициент отражения как функцию одного параметра — толщины L и сравнить его с измерениями непосредственно коэффициента отражения, чтобы найти температурную зависимость Ь. [c.153]

По мере протекания процесса окисления один механизм может постепенно переходить в другой в зависимости от толщины пленки, т. е. в зависимости от времени и температуры. Дополнительные осложнения создаются явлениями образования зародышей роста по Бенару и ростом нитевидных кристаллов (см. выше раздел о текстуре поверхностных слоев). Необходимо учитывать и теплоту, выделяющуюся при окислении (см. уравнение (62)]. [c.146]

В предельном случае приповерхностный слой раствора может вообще не содержать ионов тогда отношение (споверхностного натяжения с концентрацией раствора определяется условием (1а/(1с = бКТ, где б — толщина гидратных слоев вокруг ионов. Поскольку толщина гидратной шубы вокруг ионов близка к размеру молекул воды и не превышает долей нанометра, максимальное значение тангенса угла наклона зависимости поверхностного натяжения от концентрации раствора электролита в воде составляет при комнатной температуре 8,3 Дж-моль К. -300 К-4-10 ° м, т. е. около 10 Дж-м/моль. Эту величину удобнее представить в виде 1 мДж-м 2/ /кмоль-м , или 1 эрг-см 7моль-л этому соответствует повышение [c.49]

Бафф, Леветт и Стиллингер [12], используя капиллярные волны в качестве коллективных координат, получили выражение для зависимости толщины поверхностного слоя (или коэффициента отражения) от температуры вблизи критической точки [c. 155]

Для иллюстрации приведем данные по температурной зависимости времени спин-решеточной релаксации для полиметилметакрилата, находящегося в виде слоев различной толщины на поверхности частиц аэросила и фторопласта (рис. 1). Как видно, наблюдаются две области релаксации — низкотемпературная, связанная с подвижностью а-метильных групп, и высокотемпературная, связанная с подвижностью сегментальной. В обоих случаях уменьшение толщины поверхностного слоя сдвигает минимум низкотемпературной релаксации в сторону более низких температур, а минимум высокотемпературной области — в сторону более высоких. Последнее говорит о затормо- [c.310]

Кэмбелл [383 для изучения влияния различных технологических факторов на процесс образования поверхностного слоя использовал форму прямоугольного сечения, температура которой варьировалась от 27 до 71 °С, что приводило к изменению кажущейся плотности сердцевины пеноблока (при неизменной концентрации ФГО) от 80 до 298 кг/м . Было установлено, что толщина поверхностной корки возрастает линейно (от 1,75 до 3,2 мм) при уменьшении температуры формы (от 57 до 32 °С) для пенопласта кажущейся плотности 176 кг/м (рис. 24, а). Таким образом, уменьшение температуры формы на 25 °С приводило к почти двухкратному увеличению толщины корки. При неизменной температуре формы решающее влияние на толщину поверхностного слоя имеет кажущаяся плотность сердцевины, причем соответствующие зависимости имеют нелинейный характер (рис. 24, б). [c.78]

Результаты расчетов представлены в виде зависимости толщины от температуры в логарифмическом масштабе на рис. 3. Из него видно, что толщина поверхностного слоя для обеих систем увеличивается при приближении к критической точке. Например, для системы нитробензол—гексан в случае экспоненциальной функции толщина поверхностного слоя увеличивается от 270 А при ДГ = 5°С до 1200 А при АТ = 0,4° С, v= 0,58 0.05, для системы метиловый спирт—гексан — от 320 А при АТ = 4° С до 990 А при ЛГ = 0,4° С, V = 0,54 0,05. Полученные результаты справедливы лишь в рамках прн.меняемон модели, которая носит приближенный характер. В частности, эта модель не учитывает влияния гравитационного эффекта в критической точке [c.156]

Рассмотрим влияние поверхностного плавления на степень кристалличности. В предыдущих разделах было показано, какая существует зависимость между длиной незакристаллизованных участков цепей Л»равн = равв и температурой. С повышением температуры увеличивается Лравн и соответственно толщина дефектного слоя между кристаллитами. Если известно Л равн для участка цепи со средним расстоянием между его концами (г), то [c.43]

Как следует из работы Пиккеринга и Вагнера [50] по исследованию рентгеновским методом изменения состава поверхностных слоев сплавов Си—Аи и Си—2п при их коррозии, возможность поверхностной и даже объемной взаимной диффузии компонентов исследуемых сплавов при комнатных температурах ]иожет считаться экспериментально доказанной на толщину слоев, соизмеримых, в зависимости от условий, с десятыми долями или даже единицами микрон. [c.30]

С повышением температуры скорость окисления полиэтилв нового покрытия увеличивается, но глубина зоны реакции окисле ния сужается, уменьшая толщину окисленного поверхностного слоя. Поэтому при ограниченном времени формирования покрытия зависимость степени окисления граничащего с металлом слоя полимера от температуры окисления описывается кривой с максимумом, т. е. при высоких температурах степень окисления граничащего с металлом слоя покрытия с повыщением температуры может не увеличиваться, а уменьшаться. [c.36]

Не прямо пропорциональная зависимость СП от толщины для акриловых монтажных герметиков — Статьи

Всегда ли применима эта формула? Нет, не всегда.

Вспомним всем известную формулу для вычисления объема тела как отношение массы тела к его плотности: V = m/ρ. Как ее применяют? Например, есть самородок чистейшего золота массой в 500 грамм и требуется вычислить объем этого самородка. Вычисляется объем следующим образом: V = 500 г / 19,32 г/см³ = 25,88 см³, где 19,32 г/см³ – это плотность золота. Если бы самородок имел массу в 5 тонн, формула применялась бы так же. А если бы речь шла о нескольких атомах золота (микро-случай), то расчет по формуле дал бы неверный результат: вычисленный объем был бы в несколько раз занижен. Потому что в формуле предполагается, что тело однородно, а в случае нескольких атомов однородности нет: между атомами есть большие промежутки межатомного пространства.

Итак, получается, что плотность материала зависит от размеров тела. А вот это уже странно: привычно считать, что плотность зависит только от материала, из которого сделан измеряемый образец (из алюминия, дерева, золота и т.д.), но никак не от размеров тела. При этом мы знаем, что плотность золота одинакова для случая самородка массой 500 грамм или 5 тонн, ведь однородность материала сохраняется. Но однородность материала сохраняется только начиная с некоего (впрочем, достаточно малого) объема, а при объеме, меньшем этой величины, плотность будет меньше.

Теперь поговорим о паропроницаемости герметиков для наружного слоя монтажного шва.

Как показал нам опыт (подробнее – здесь, Таблица 1, правый столбец), паропроницаемость тоже на самом деле зависит от размеров тела (в нашем случае, от толщины слоя нанесения), а не только от материала (марки герметика): при толщине слоя меньшей некой критической, паропроницаемость будет меньше постоянной для больших толщин величины! Почему так происходит?

То, что написано дальше по тексту, является нашей попыткой¹ объяснения вышеуказанного феномена.

Водяной пар проходит сквозь герметик по порам, которые образуются при отверждении герметика. Молекулы пара в своем движении соударяются со стенками пор, испытывают трение и тормозятся о них – так, собственно, и возникает сопротивление паропроницанию. Чем длиннее пора, тем больше соударений будет испытывать частица при движении вдоль нее, следовательно, тем больше сопротивление. Начнем мысленно уменьшать длину поры. Сопротивление движению пара сквозь нее будет становиться все меньше и меньше, и когда длина поры станет в несколько раз меньше ее диаметра, она выродится в «отверстие в стене». В этот момент ее и порой-то не назовешь. Сквозь эту «дырку» будут беспрепятственно пролетать не только те молекулы пара, которые двигаются параллельно оси отверстия, но и те, которые «влетают» под большими углами к ней: сопротивление паропроницанию будет ничтожно малым. Конечно, это весьма условная физическая модель, потому что в действительности толщина слоя герметика оказывает влияние на паропроницаемость на толщинах, явно больших, чем диаметр средней поры (примерно до толщины слоя герметика в 1,5 мм).

Из всего сказанного про герметики следует один важный вывод. Нельзя измерять величину сопротивления паропроницанию слоя герметика на одной толщине, а потом пересчитывать ее по формуле на другую, искомую толщину, беря за постоянный параметр паропроницаемость. В более практическом применении для Читателя это означает следующее: наносить герметик для наружного слоя монтажного шва можно только до той толщины, на которой проводились испытания на сопротивление паропроницанию.

¹ Читатель может задаться вопросом: а не были ли ошибочны измерения, на который ссылается Автор? Испытания проводила аккредитованная лаборатория, в квалификации сотрудников которой мы не сомневаемся. Кроме того, мы регулярно проводим в собственном Исследовательском центре испытания на паропроницаемость материала на различных толщинах, и эти испытания подтверждают указанные измерения.

Линии чертежа и их назначение

Основными элементами любого чертежа являются линии. Чтобы чертёж был более выразителен и понятен для чтения, его выполняют разными линиями, начертание и назначение которых для всех отраслей промышленности и строительства установлены государственным стандартом.
Изображения предметов на чертеже представляют собой сочетание различных типов линий.

Каждый чертеж рекомендуется предварительно выполнять сплошными тонкими линиями. После проверки правильности формы, размеров, а также компоновки полученного изображения и удаления всех вспомогательных линий чертеж обводят линиями различного начертания и толщины согласно ГОСТ 3456 — 59. Каждая из таких линий имеет свое назначение.

Сплошная толстая основная линия принята за исходную. Толщина ее S должна выбираться в пределах от 0,6 до 1,5 мм. Она выбирается в зависимости от величины и сложности изображения, формата и назначения чертежа. Исходя из толщины сплошной толстой основной линии выбирают толщину остальных линий при условии, что для каждого типа линий в пределах одного чертежа на всех изображениях она будет одинаковой.

Сплошная тонкая линия применяется для изображения размерных и выносных линий, штриховки сечений, линии контура наложенного сечения, линии выноски. Толщина сплошных тонких линий берется в 2-3 раза тоньше основных линий.

Штриховая линия применяется для изображения невидимого контура. Длина штрихов должна быть одинаковая, от 2 до 8 мм. Расстояние между штрихами берут от 1 до 2 мм. Толщина штриховой линии в 2-3 раза тоньше основной.

Штрихпунктирная тонкая линия применяется для изображения осевых и центровых линий, линий сечения, являющихся осями симметрии для наложенных или вынесенных сечений. Длина штрихов должна быть одинаковая и выбирается в зависимости от размера изображения от 5 до 30 мм. Расстояние между штрихами от 2 до 3 мм. Толщина штрихпунктирной линии от S/3 до S/2, Осевые и центровые линии концами должны выступать за контур изображения на 2-5 мм и оканчиваться штрихом, а не точкой.

Штрихпунктирная с двумя точками тонкая линия применяется для изображения линии сгиба на развёртках. Длина штрихов от 5 до 30 мм, и расстояние между штрихами от 4 до 6 мм. Толщина этой линии такая же, как и у штрихпунктирной тонкой, то есть от S/3 до S/2 мм.

Разомкнутая линия применяется для обозначения линии сечения. Толщина её выбирается в пределах от S до 11/2S, а длина штрихов от 8 до 20 мм.

Сплошная волнистая линия применяется, в основном как линия обрыва в тех случаях, когда изображение дано на чертеже не полностью. Толщина такой линии от S/3 до S/2.

Качество чертежа в значительной степени зависит от правильного выбора типа линий, соблюдения одинаковой толщины обводки, длины штрихов и расстояния между ними, аккуратности их проведения.

Распечатать

Вконтакте

Facebook

Twitter

Одноклассники

Google+

Цифровое деловое пространство с историей: где презентуют инновационные решения в Москве

Инновации и стартапы 31 Декабря 2021 08:25 |31 Дек 2021 08:25 | | Поделиться
Площадка является ярким примером эффективного внедрения инновационных решений в инфраструктуру города и уже почти пять лет помогает московским технологическим компаниям демонстрировать передовые разработки в различных отраслях.
Трудно поверить, но в 2022 году Цифровому деловому пространству, расположенному по адресу: г. Москва, ул. Покровка, д. 47, исполнится пять лет, а самому зданию ЦДП — 45 лет. В построенном в 1977 году как кинотеатр «Новороссийск» здании в советское время работали девять киноклубов и кинолекториев. В 1990-х годах это место стало «Центральным домом предпринимателя» — и уже в этом качестве принимало участие в первых городских инициативах по поддержке малого и среднего бизнеса.
В середине 2010-х здание претерпело масштабную реновацию, и в октябре 2017 года площадка начала работу в новом качестве — как Цифровое деловое пространство. Оно было полностью реконструировано — и «перезагрузке» подвергся даже внешний облик здания: фасад был облицован светопроводящим бетоном Lumicon российского производства, пронизанным тысячами оптоволоконных нитей. Этот материал способен пропускать свет вне зависимости от толщины плиты.
При этом такой бетон имеет превосходные прочностные характеристики, сравнимые с характеристиками обычного бетона. Плиты Lumicon без подсветки похожи на натуральный полированный камень, благодаря чему здание ЦДП днем выглядит иначе, чем ночью. Управляемая единым командным блоком система подсветки может окрашивать фасад площадки в темное время суток в более чем 30 цветов. Облицовка светопрозрачным бетоном фасада ЦДП стала первым в мире случаем масштабного использования такого материала.
Внутреннее пространство здания по инновационности и нестандартным интерьерным решениям ничем не уступает экстерьеру: оно было полностью перестроено, неизменным осталось лишь положение большого и малого залов. На всей площадке установили новейшее аудиовизуальное оборудование, благодаря чему в ЦДП можно показывать кинофильмы в наивысшем качестве и организовывать мероприятия с самым качественным звуковым и видеосопровождением.
В настоящий момент на площадке действуют 15 локаций для мероприятий: два зала, шесть аудиторий, два лектория, три просторных фойе, лофт и коворкинг. Они позволяют провести широкий спектр как крупных, так и камерных событий с различным числом гостей (от обучающих семинаров до масштабных международных форумов). В ЦДП доступны 22 цифровые поверхности, которые обеспечивают качественное визуальное сопровождение мероприятий.
Акустическая система залов ЦДП по качеству звука превосходит возможности большинства концертных площадок столицы и соответствует самым требовательным запросам ивент-специалистов: Meyer Sound и Meyer Sound Constellation в большом зале, Lerasonic для презентаций и Christie Vive Audio для проката кинофильмов в малом зале. Индивидуальная настройка этих систем позволяет оптимизировать акустику для любого музыкального мероприятия в зависимости от его профиля и дает музыкантам и зрителям уникальный слуховой опыт.
Основные приборы акустической системы большого зала: линейные массивы (простым языком — колонки) равномерно покрывают всю площадь зала (840 кв. м). Гости во всех рядах одинаково хорошо слышат происходящее на сцене. Инновационный процессор мощных, но компактных сабвуферов имеет высокую скорость обработки сигнала, что позволяет максимально ясно и долго воспроизводить низкие частоты с «панчем» и сверхнизким уровнем искажений. Низкопрофильные сценические мониторы, расположенные по краю сцены, передают звук выступающему на сцене с минимальным искажением и высоким уровнем давления. Их функция — в создании дополнительного звукового поля для комфортной ориентации исполнителя или спикера на сцене ЦДП. «Прострелы» или боковые сценические мониторы, подвешенные по краям сцены, отличаются направленностью звука — именно они создают общую сбалансированную звуковую картину.
Интерьеры ЦДП освещают более 150 световых приборов: свыше 120 — в большом зале и 30 — в малом. Интеллектуальные прожекторы большого зала, располагающиеся на сцене, перемещают свет во время мероприятия по заданным настройкам, смешивая и корректируя цвета; эти прожекторы обладают широким диапазоном зума. Приборы полного вращения, способные совершать поворот на 360 градусов, создают захватывающие визуальные световые эффекты. Они формируют острый, узкий и очень яркий луч, который используется для стробирования — создания резких вспышек, мерцания или пульсации. Заранее запрограммированные сценарии освещения существенно упрощают управление светом во время мероприятия.
Система освещения малого зала по уникальности не уступает системе большого и включает в себя 25 интеллектуальных прожекторов и четыре прибора полного вращения. Визитная карточка малого зала — стильная архитектурная подсветка по периметру, позволяющая подсвечивать стены от пола до потолка пятью цветами в соответствии со сценарием или корпоративным стилем мероприятия.
На площадке Цифрового делового пространства ежегодно проводятся знаковые для города мероприятия, в том числе международного масштаба, собирающие экспертов, инвесторов, предпринимателей и представителей корпораций. За годы работы мероприятия в ЦДП проводили такие бренды, как «Яндекс», ТНТ, IKEA, Oracle, «Лукойл», Digital Brand Day, Retail Tech, Best Brand, Оkko, «Атомэкспо», РБК, Skilla, Russian Project и другие.
Узнать больше о Цифровом деловом пространстве, посмотреть фото и видео локаций площадки и оставить заявку на проведение мероприятия можно на сайте площадки.
Цифровое деловое пространство — городская многофункциональная площадка для проведения мероприятий различного формата и сложности в сфере инноваций для представителей высокотехнологичного сектора, предпринимателей, венчурных инвесторов, заказчиков инновационных решений. Оператором площадки является Агентство инноваций Москвы, подведомственное Департаменту предпринимательства и инновационного развития столицы.
Основные линии чертежа
ГОСТ 2.303 – 68
Линия является основным элементом чертежа. Различаются линии между собой по типу и по толщине.
Толщина сплошной основной линии S должна быть в пределах от 0,5 до 1,4 мм в зависимости от величины и сложности изображения, а также от формата чертежа.

Сплошная толстая линия применяется для изображения видимого контура предмета, контура вынесенного сечения и входящего в состав разреза.

Сплошная тонкая линия применяется для изображения размерных и выносных линий, штриховки сечений, линии контура наложенного сечения, линии–выноски, линии для изображения пограничных деталей («обстановка»).
Сплошная волнистая линия применяется для изображения линий обрыва, линии разграничения вида и разреза.
Штриховая линия применяется для изображения невидимого контура. Длина штрихов должна быть одинаковая. Длину следует выбирать в зависимости от величины изображения, примерно от 2 до 8 мм, расстояние между штрихами 1...2 мм.
Штрихпунктирная тонкая линия применяется для изображения осевых и центровых линий, линий сечения, являющихся осями симметрии для наложенных или вынесенных сечений. Длина штрихов должна быть одинаковая и выбирается в зависимости от размера изображения, примерно от 5 до 30 мм. Расстояние между штрихами рекомендуется брать 2...3 мм.
Штрихпунктирная утолщенная линия применяется для изображения элементов, расположенных перед секущей плоскостью («наложенная проекция»), линий, обозначающих поверхности, подлежащие термообработке или покрытию.
Разомкнутая линия применяется для обозначения линии сечения. Длина штрихов берется 8...20 мм в зависимости от величины изображения.
Сплошная тонкая линия с изломами применяется при длинных линиях обрыва.
Штрихпунктирная линия с двумя точками применяется для изображения деталей в крайних или промежуточных положениях; линии сгиба на развертках.

Прочность примерная нейлоновой = полиамидной веревки 5 — 48 мм в зависимости от толщины (диаметра) и примерный погонный вес.

Таблицы DPVA.ru — Инженерный Справочник

Адрес этой страницы (вложенность) в справочнике dpva.ru: главная страница / / Техническая информация / / Оборудование / / Веревки, тросы, шнуры… / / Прочность примерная нейлоновой = полиамидной веревки 5 — 48 мм в зависимости от толщины (диаметра) и примерный погонный вес.
Поделиться:

Прочность примерная нейлоновой = полиамидной веревки 5 — 48 мм в зависимости от толщины (диаметра) и примерный погонный вес.

Данные для веревок из 3-8 прядей из непрерывного волокна полиамида Nylon 6 или Nylon 6. 6 — обычных нейлоновых веревок (неизношенных).

Не следует ожидать, что веревка удержит падающий груз с весом равным минимальной прочности на разрыв.

Диаметр веревки /
шнура (мм)

Минимальная
прочность=нагрузка
на разрыв (кН)

Безопасная нагрузка.
(Запас прочности = 12)

Погонный вес

(кН)

какая масса
создает такую
нагрузку в состоянии
покоя, (кг), примерно,
с точностью 2%

(кг/м)

5 3. 91 0.326 32.6 0.013
6 6.61 0.551 55.1 0.023
8 10.2 0.851 85.1 0.036
10 14.4 1.20 120 0.053
11 19.2 1.60 160 0.071
12 25.2 2.10 210 0.094
14 32.0 2.67 267 0.119
16 39.6 3.30 330 0.147
18 56.8 4.76 476 0.213
22 76. 9 6.41 641 0.290
24 98.9 8.23 823 0.377
26 112 9.34 934 0.427
28 126 10.5 1050 0.479
30 155 12.9 1290 0.591
32 170 14.2 1420 0.650
36 216 18.0 1800 0.848
40 255 21.3 2130 1.00
44 294 24.5 2450 1.16
48 376 31. 4 3140 1.49

Поиск в инженерном справочнике DPVA. Введите свой запрос:
Поиск в инженерном справочнике DPVA. Введите свой запрос:
Если Вы не обнаружили себя в списке поставщиков, заметили ошибку, или у Вас есть дополнительные численные данные для коллег по теме, сообщите , пожалуйста.
Вложите в письмо ссылку на страницу с ошибкой, пожалуйста.
Коды баннеров проекта DPVA.ru
Начинка: KJR Publisiers
Консультации и техническая
поддержка сайта: Zavarka Team
Проект является некоммерческим. Информация, представленная на сайте, не является официальной и предоставлена только в целях ознакомления. Владельцы сайта www.dpva.ru не несут никакой ответственности за риски, связанные с использованием информации, полученной с этого интернет-ресурса. Free xml sitemap generator
АНАЛИЗ СТОИМОСТИ УТЕПЛИТЕЛЯ В ЗАВИСИМОСТИ ОТ ТОЛЩИНЫ СТЕНЫ В МНОГОКВАРТИРНОМ ДОМЕ
АНАЛИЗ СТОИМОСТИ УТЕПЛИТЕЛЯ В ЗАВИСИМОТИ ОТ ТОЛЩИНЫ СТЕНЫ В МНОГОКВАРТИРНОМ ДОМЕ
Иванова Евгения Сергеевна
Аннотация: В статье автор рассматривает причины и факторы ВЫСОКОЙ СТОИМОСТИ ЖИЛЬЯ НА ДАЛЬНЕМ ВОСТОКЕ.
Ключевые слова: энергоэффективность, факторы высокого энергопотреблении, модернизация системы отопления и горячего водоснабжения
Стоимость 1м² квартир в жилом доме на Дальнем Востоке растет с каждым годом. Из чего же она складывается, на стоимость влияет много факторов, район застройки, этажность, расценки застройщика, его желание получить 200% прибыли в сжатые сроки, материал из чего выполнено здание, технологии применяемые при строительстве. Собственники хотят при дальнейшей эксплуатации платить за обслуживание небольшие деньги, как всего этого достичь? Ответ очевиден: применять современные энергосберегающие технологии, материалы, на этапе проектирования на проектировщиков ложиться огромная ответственность по применению современных материалов и технологий, и механизмов дальнейшей экономной эксплуатации
Поскольку главным энергозатратным ресурсом в Хабаровске является отопление (октябрь-май) до 8 -9 месяцев в году, необходимо применять такие материалы, которые позволят дому быть теплым.
За способность жилья противостоять потерям тепла отвечает такая характеристика, как сопротивление теплопередаче. Сопротивление теплопередаче обозначается буквой R, единица измерения: м²•С^о/Вт.
Физический смысл сопротивления теплопередаче, т.е. то, что показывает его конкретное значение, можно сформулировать в двух вариантах:
Численное значение R показывает количество квадратных метров поверхности ограждающей конструкции, через которые проходит тепловая энергия мощностью 1 Ватт при перепаде температур у поверхностей этой конструкции = 1 оС.
Численное значение R, также, показывает, какую разницу температур (температурный перепад в оС) у внутренней и наружной поверхностей конструкции обеспечат ее теплозащитные свойства при мощности теплового потока = 1 Ватт, проходящего через 1 м2 поверхности этой конструкции.
Чем больше значение R, тем выше качество строения сопротивляется потерям тепла и тем МКД теплее. Для разных материалов, например, утеплителя, кирпича значение R будет разным.
Нормы для сопротивления теплопередаче установлены ГОСТ Р 54851-2011. Для Хабаровска и Хабаровского края ГОСТом установлен норматив в 3,56 м.кв*С/Вт.(стены). приведем к сравнительному анализу материалов для стен, для строительства МКД.
Сравнительный анализ материалов для дома будем вести на примере дома общей площадью 112,8 квадратных метров с крыльцом.

Энергоэффективность для дома рассчитываем исходя из сопротивления теплопередаче, равному 3,2 (м2хС)/Вт, или базовому значению сопротивления теплопередачи панели Бенпан+. Для расчетов буду использовать популярную у самостоятельных застройщиков программу http://www.smartcalc.ru/thermocalc. При этом условно определимся, что отделка внутренних помещений, отопление, электрика, водоснабжение и канализация для всех вариантов дома будут равнозначными.
Отделка внутренних помещений
Перегородки дома выполнены из кирпича, толщиной стены 120мм, внутренние несущие стены толщиной 380 мм. С отделкой шпаклевкой, окраской укрывистой краской типа BINDO7 от компании DULUX в два слоя (https://www.dulux.ru/ru/products/lateksnaya-kraska-dlya-sten-dulux-bindo-7).
Выбор данной отделки обуславливается следующими причинами:
Возможность реализации сложного дизайнерского решения
Матовость покрытия
Быстро сохнет (1 час-1 слой) 2-4 часа (полное высыхание)
Отлично моется, что не мало важно для кухни и детской комнаты
Экологична ( возможность применения для детских комнат)
Срок службы до 15 лет
возможность самостоятельного ремонта, без привлечения маляров
Сантехнические устройства, двери и выключатели
Сантехнические устройства, двери и выключатели возьмем одни и теже для всех предлагаемых вариантов решения.
Окна пластиковые
Окна REHAU 2.0 Энергоэффективные окна, поддерживающие здоровый микроклимат, срок службы 60 лет, HDF — поверхность (оригинальная рецептура, обеспечивающая HDF — поверхность с низкой пористостью, отталкивающей загрязнения). (https://www.rehau.com/download/2125446/62000005529.pdf )
Входная дверь
Система повышенной тепло- звукоизоляции и герметичности премиум класса для надежной защиты от холода, шума и сквозняков
Предназначена для холодных климатических зон, городских квартир крайних этажей, домов с поквартирным отоплением, помещений с кондиционированием воздуха
Система тепло и звукоизоляции и герметичности премиум класса, способная обеспечить максимальный уровень комфорта
Замковая система с замками 4 класса взломостойкости и возможностью смены секрета замков без демонтажа
Широкий выбор декоративной отделки и исполнения позволит создать стильный и оригинальный образ вашей дверь
(https://guardian. ru/stalnye_dveri/v-kvartiru/stalnaya-dver-ds-5/)
Крыша
Состав крыши для всех вариантов будет стропильная четырехскатная си стемас утеплением и вентилируемым зазором, покрытая металлочерепицей
Отделка фасада
Отделка фасада будет немного отличаться в зависимости от утепления стен
Таким образом разница в цене будут складываться :
В стоимости отделки несущих стен
В цене стен (толщина несущих наружных стен)
В цене утеплителя (для наружных несущих стен)
Возникает вопрос почему автор, не берет для сравнительного анализа материал стен выполненных из дерева?
Согласно онлайн калькулятору (https://www.smartcalc.ru/thermocalc?&gp=367&rt=0&ct=0&os=0&ti=20&to=-10&hi=55&ho=80&ld0=4000&le0=1&lt0=0&mm0=609) толщина деревянной стены из бруса, должна быть не менее 400 мм, из дуба не менее 480 мм, следствии полученных данных, автор считает, такой перерасход материалов не целесообразным
Рассмотрим следующий вариант выполнения наружных несущих стен, автоклавный газобетон плотностью 500кг/м².
Согласно онлайн калькулятору (https://www.smartcalc.ru/thermocalc) толщина стены , должна быть не менее 350 мм
Данный график демонстрирует соединение линий, следовательно в этой точке будет происходить конденсация влаги. Так в реальных условия влажность блока составляет 6 %, то стену из газобетона необходимо утеплять утеплителем, толщиной 50 мм
С точки зрения внутренней отделки, такие стены требуют дополнительных работ (грунтовка, штукатурка, грунтовка, шпаклевка, использование армирующего холста, покраска), что существенно удорожает строительство.
Стены из полнотелого кирпича с внешним утеплителем толщиной в 380 мм
Согласно онлайн калькулятору, толщина кирпичной стены в 1,5 кирпича не достаточна, и требует дополнительного утепления, различные варианты приведены ниже
Стены из полнотелого кирпича с внешним утеплителем толщиной в 510 мм
Согласно онлайн калькулятору, толщина кирпичной стены в 2 кирпича не достаточна, и требует дополнительного утепления, различные варианты приведены ниже
Железобетонная панель, утепленная двумя слоями каменной ваты
Замечательный вариант, по мнению автора, так как этот вариант исключает дополнительные затраты на внутреннюю отделку помещения, можно осуществить работы по скрытой проводке инженерных сетей, но есть один существенный нюанс, это технология производства работ, которая связана с определенными сложностями, такими как: технология производства работ, наличие дополнительного оборудования и т. д.
Каркасный дом
Каркасный дом обеспечивают выполнение требований ГОСТ по сопротивлению теплопередаче, для сокращения влияния мостиков холода желательно использовать двухслойное утепление и перекрестный каркас.
По каркасу нужна будет дополнительно устроить вентилируемый зазор, выполнить контробрешетку, а также использовать ветровлагозащитные и пароограничивающие мембраны.
Таблица сравнения материала стен
R
Утеплитель, мм
Обрешетка фасада
Штукатурка несущих стен, мм
Суммарная толщина стены, мм
Толщина стены без утеплителя, мм
Пеноблок
2,54
50,00
однослойная
до 30 мм
430
350
Кирпич полнотелый
0,63
220
двухслойная
30
630
380
Кирпич полнотелый
0,63
220
декоративный кирпич
30
750
380
Кирпич полнотелый
0,68
90
двухслойная
30
630
510
Кирпич полнотелый
0,63
90
декоративный кирпич
30
750
510
Бэнпан+
2,49
100
—
не требуется
220
120
Каркасный дом
3,73
150
двухслойная
не требуется
240

На основании представленной таблицы можно сделать вывод о том, что материал несущих стен может быть любым, по предпочтению заказчика. У каждого варианта есть как плюсы так и минусы, связанные либо с технологией, либо пресловутым «Человеческим фактором», либо разной стоимостью материалов и т.п.
В дальнейшем, автор предлагает рассмотреть популярный на Дальнем Востоке вариант кирпичной стены с различными утеплителя фирмы Техно николь.
ТН-ФАСАД ВЕНТ
380
220
458873,8
281021,4
71,8
49,8
ТН-ФАСАД СТАНДАРТ
380
220
310535
281021,4
71,8
49,8
ТН-ФАСАД КЛАССИК
380
220
204271
281021,4
71,8
49,8
ТН-ФАСАД ВЕНТ
510
90
383460
287228,7
60,0
50,9
ТН-ФАСАД СТАНДАРТ
510
90
259500
287228,7
60,0
50,9
ТН-ФАСАД КЛАССИК
510
90
170700
287228,7
60,0
50,9
Сравнительный анализ показывает, что выгодней использовать систему ТН-ФАСАД КЛАССИК, так как суммарная стоимость материалов (утеплителя и кирпича) на толщине стены 510 мм ниже, чем аналогичная система на стене толщиной 380 мм.
Список использованных источников:
Из чего строить дом для постоянного проживания http://teplodoma.ru/warm-house/materialy/
Купить теплоизоляционные материалы https://www.tstn.ru/shop/stroitelnye-materialy/izolyatsionnye-materialy/?utm_source=ya&utm_medium=cpc&utm_campaign=017_brand_uteplitel__44473322&utm_content=17457500684__%D1%83%D1%82%D0%B5%D0%BF%D0%BB%D0%B8%D1%82%D0%B5%D0%BB%D1%8C%20%D0%A2%D0%B5%D1%85%D0%BD%D0%BE%D0%BD%D0%B8%D0%BA%D0%BE%D0%BB%D1%8C&pos=premium__3&_openstat=ZGlyZWN0LnlhbmRleC5ydTs0NDQ3MzMyMjs3NzM2ODE3OTE2O3lhbmRleC5ydTpwcmVtaXVt&yclid=6457534116266282336
Стальная дверь ДС-5 (https://guardian.ru/stalnye_dveri/v-kvartiru/stalnaya-dver-ds-5/)
Окна REHAU 2.0 https://www.rehau.com/download/2125446/62000005529.pdf
Латексная краска для стен ипотолков https://www. dulux.ru/ru/products/lateksnaya-kraska-dlya-sten-dulux-bindo-7
Произошла ошибка при настройке пользовательского файла cookie
Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности. Если ваш браузер не принимает файлы cookie, вы не можете просматривать этот сайт.
Настройка вашего браузера для приема файлов cookie
Существует множество причин, по которым cookie не может быть установлен правильно. Ниже приведены наиболее частые причины:
В вашем браузере отключены файлы cookie. Вам необходимо сбросить настройки своего браузера, чтобы он принимал файлы cookie, или чтобы спросить вас, хотите ли вы принимать файлы cookie.
Ваш браузер спрашивает вас, хотите ли вы принимать файлы cookie, и вы отказались. Чтобы принять файлы cookie с этого сайта, нажмите кнопку «Назад» и примите файлы cookie.
Ваш браузер не поддерживает файлы cookie. Если вы подозреваете это, попробуйте другой браузер.
Дата на вашем компьютере в прошлом. Если часы вашего компьютера показывают дату до 1 января 1970 г., браузер автоматически забудет файл cookie. Чтобы исправить это, установите правильное время и дату на своем компьютере.
Вы установили приложение, которое отслеживает или блокирует установку файлов cookie. Вы должны отключить приложение при входе в систему или проконсультироваться с системным администратором.
Почему этому сайту требуются файлы cookie?
Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности, запоминая, что вы вошли в систему, когда переходите со страницы на страницу. Чтобы предоставить доступ без файлов cookie потребует, чтобы сайт создавал новый сеанс для каждой посещаемой страницы, что замедляет работу системы до неприемлемого уровня.
Что сохраняется в файле cookie?
Этот сайт не хранит ничего, кроме автоматически сгенерированного идентификатора сеанса в cookie; никакая другая информация не фиксируется.
Как правило, в файле cookie может храниться только информация, которую вы предоставляете, или выбор, который вы делаете при посещении веб-сайта. Например, сайт не может определить ваше имя электронной почты, пока вы не введете его. Разрешение веб-сайту создавать файлы cookie не дает этому или любому другому сайту доступа к остальной части вашего компьютера, и только сайт, который создал файл cookie, может его прочитать.
Зависимая от толщины плоскостная анизотропия фононов GaTe
Кристаллическая структура объемного GaTe показана на рис. 1а. Он имеет моноклинную структуру с пространственной группой C2 / m. В этой работе мы будем использовать обычные кристаллографические оси GaTe, где ось x — это направление уложенных слоев, также известное как направление [\ (\ overline {2} 01 \)] ^25,28. На плоскости слоя ось y представляет собой направление ряда связывающих цепочек Ga-Ga. Таким образом, оси y и z соответствуют направлениям [010] и [102] соответственно. Типичный рамановский спектр нашего образца GaTe показан на рис. 1б, где наблюдались одиннадцать мод A _g и две моды B _g в спектральном диапазоне от 20 до 300 см ⁻¹. Примечательно, что наш спектр комбинационного рассеяния не показывает пиков около 132 см ^-1 и 146 см ^-1, которые, как известно, существуют в загрязненных кислородом образцах GaTe ^28,29.
Рис. 1
( a ) Кристаллическая структура GaTe, показанная на виде в перспективе, виде сбоку и виде сверху трех уложенных друг на друга слоев.Рисунок был создан с помощью VESTA версии 3 (https://jp-minerals.org/vesta/en/download.html). ( b ) Типичный рамановский спектр объемного GaTe, измеренный с использованием лазерной линии с длиной волны 532 нм при комнатной температуре. ( c ) Рентгенограммы GaTe. ( d ) Спектр ФЛ объемного GaTe при комнатной температуре.
Спектр XRD объемного GaTe имеет два сильных пика, соответствующих плоскостям (\ (\ overline {2} 10 \)) и (\ (\ overline {4} 20 \)), как показано на рис. 1c, подтверждая, что наш Образец GaTe представляет собой моноклинный монокристалл ^30,31,32.Типичный спектр фотолюминесценции (ФЛ) при комнатной температуре показан на рис. 1d, где наблюдается сильный пик при 1,66 эВ, хорошо согласующийся с ранее сообщенной прямой запрещенной зоной GaTe ^28,29,33. Все результаты, представленные на рис. 1, подтверждают, что наши образцы представляют собой высококачественный моноклинный монокристалл GaTe.
Изображение с помощью оптического микроскопа (ОМ) и АСМ-изображение механически расслоенной толстой чешуйки GaTe показаны на рис. 2а, б соответственно. Толщина измеренной чешуйки составила ~ 235 нм, как показано на рис.2c. Раман-активные моды в GaTe состояли из 12 мод A _g и 6 мод B _g, и все фононные моды, включая неактивные в комбинационном режиме, показаны в таблице S1 ^22,23. В этой работе наблюдались 13 комбинационно-активных мод, и их рамановские спектры с разными углами направления поляризации как в параллельной, так и в перпендикулярной конфигурациях поляризации показаны на рис. 2d, e, соответственно. В конфигурации с параллельной поляризацией интенсивности комбинационного рассеяния мод A _g показали максимумы для угла θ между направлением поляризации и осью y кристалла, равным 0 ° _, 90 °, 180 ° и 270 °, тогда как моды B _g исчезали при θ = 0 ° _, 90 °, 180 ° и 270 °.Типичные поляризационные анизотропии мод A _g и B _g в конфигурации с параллельной поляризацией показаны на рис. 2f, g соответственно. В конфигурации с перпендикулярной поляризацией интенсивности мод A _g стали очень слабыми или даже необнаруживаемыми, в то время как интенсивности мод B _g стали относительно высокими. Типичные поляризационные анизотропии мод A _g и B _g в конфигурации с перпендикулярной поляризацией показаны на рис.2h, i, соответственно, где моды A _g показали максимумы при θ = 45 ° _, 135 °, 225 ° и 315 ° и минимумы при θ = 0 ° _, 90 °, 180 ° и 270 °, в то время как моды B _g показали максимумы при θ = 0 ° _, 90 °, 180 ° и 270 ° и минимумы при θ = 45 ° _, 135 °, 225 ° и 315 °. Наблюдаемые поляризационные анизотропии можно объяснить с помощью анализа тензора комбинационного рассеяния.
Рис. 2
( a ) Изображение измеренной чешуйки GaTe, полученное с помощью оптического микроскопа, на котором указаны ориентация кристалла и угол θ между поляризацией падающего света и осью y.{{2}}, $$
(1)
, где e _i и e _s — это единичные векторы поляризации падающего и рассеянного света, соответственно, а R представляет собой рамановский тензор для рамановской активной фононной моды. Для падающего света с его направлением поляризации, составляющим угол θ относительно оси y кристалла, e _i = (0 cosθ sinθ) и e _s = (0 cosθ sinθ) или e _s = (0 — sinθ cosθ) для параллельной или перпендикулярной конфигураций поляризации соответственно.{{2}} {2} \ uptheta} \ right), $$
(5)
где // и ⊥ представляют собой параллельную и перпендикулярную поляризации соответственно, а ψ _bc = ψ _b — ψ _c — разность фаз.
Подобно другим хорошо известным анизотропным материалам ^6,9,35, наблюдаемая поляризационная анизотропия комбинационно-активных фононных мод GaTe, показанная на рис. тензоры.
Чтобы лучше понять поляризационную анизотропию комбинационно-активных мод в GaTe с различной толщиной чешуек, мы провели ARPRS в обеих конфигурациях поляризации на трех чешуйках толщиной 9, 85, 235 нм. Изображения ОМ, изображения АСМ и профили высоты чешуек 9 нм и 85 нм были показаны на рис. S1, а спектры ARPRS показаны на рис. S2. Полярные графики интенсивности комбинационного рассеяния и аппроксимированные кривые наблюдаемых 13 комбинационно-активных мод от трех чешуек GaTe разной толщины в параллельной и перпендикулярной конфигурациях поляризации показаны на рис.3 и рис. S3 соответственно. В частности, в конфигурации с параллельной поляризацией полученный график интенсивности рамановской неактивной моды B _и при 90,3 см ⁻¹, как предполагается, является вариацией симметричной структуры для очень тонкой чешуйки GaTe при 9 нм ^{36 , 37}. Для чешуек 85 нм и 235 нм наблюдаемые поляризационные анизотропии всех комбинационно-активных мод более или менее такие же, как показано на рис. _g мод от других более толстых чешуек, тогда как его поляризационная анизотропия для мод B _g почти такая же, как наблюдаемая для других более толстых чешуек.Напротив, в конфигурации с перпендикулярной поляризацией наблюдаемые поляризационные анизотропии для мод A _g и B _g были почти одинаковыми для трех чешуек независимо от их толщины, что согласуется с анализом тензора комбинационного рассеяния, как показано на результаты ниже Рис. S3. Наблюдаемое различие в поляризационной анизотропии чешуек разной толщины может быть полностью объяснено использованием оптического поглощения, эффекта двойного лучепреломления и разности фаз в элементах тензора комбинационного рассеяния для GaTe ^9,26,38, а подробный анализ был описан в вспомогательной информации .Эти результаты показали, что детальная поляризационная анизотропия комбинационно-активных мод зависит не только от симметрии фононной моды, но и от ее толщины.
Рис. 3
Полярные графики интенсивности комбинационного рассеяния и аппроксимированные кривые наблюдаемых 12 комбинационных активных мод от трех чешуек GaTe разной толщины в конфигурации с параллельной поляризацией. Синяя (A _g) и серая (B _g) точки являются экспериментальными значениями, а сплошные красные (A _g) и темно-голубые (B _g) линии — аппроксимирующие кривые.{i {\ uppsi} _ {\ text {c}}} \) характеризуют интенсивности комбинационного рассеяния фононных мод вдоль оси y и оси z, соответственно, в конфигурации параллельной поляризации. Из уравнения. (2), \ (\ frac {| \ text {c} |} {| \ text {b} |} \)> 1 или \ (\ frac {| \ text {c} |} {| \ text {b } |} \) <1 определяет, выравнивается ли основная поляризация соответствующей фононной моды по оси z или оси y, а \ (\ frac {| \ text {c} |} {| \ text {b} |} \ ) = 1 указывает либо изотропную рамановскую моду, либо четырехкратную симметрию как по оси y, так и по оси z, а ψ _bc относится к силе вторичного максимума на полярном графике A _g Рамановских активных мод с двойной симметрией . {12} \), демонстрирует отчетливые вариации в зависимости от толщины, аналогичные тем, которые описаны в SnS ²⁷, в то время как отношение амплитуд \ (\ frac {| \ text {c} |} {| \ text {b} |} \ ) остальных комбинационно-активных мод A _g не показали какой-либо определенной зависимости от толщины. В этом контексте стоит отметить, что Zhao et al. ³⁹ сообщил, что кристаллическая структура GaTe изменяется от моноклинной до гексагональной решетки по мере того, как толщина его слоя уменьшается до нескольких слоев, что можно легко распознать по различиям в поляризационной анизотропии в модах A _g между чешуйками 9 нм и толстыми чешуйками (85 нм и 235 нм), как показано на рис.{12} \) моды при уменьшении толщины слоя с 85 до 9 нм можно объяснить изменением симметрии кристалла с моноклинной на гексагональную.
Рис. 4
Зависимость от толщины отношения амплитуд элементов тензора комбинационного рассеяния \ (\ frac {| c |} {| b |} \), ( a, c ) и разности фаз ψ _bc = | ψ _b — ψ _c | ( b, d ), для всех мод A _g, измеренных в конфигурации с параллельной поляризацией. Горизонтальные пунктирные линии в ( a, c ) указывают \ (\ frac {| c |} {| b |} \) = 1.( a, b ) — это результаты до исключения фактора усиления, а ( c, d ) — результаты после исключения фактора усиления.
Как показано в черном фосфоре ²⁶, интерференционный эффект вносит значительный вклад в зависимость анизотропии комбинационного рассеяния от толщины, и он также может играть роль в GaTe. Чтобы оценить важность этого эффекта, мы рассчитали коэффициент усиления мод A _g вдоль осей y и z, и подробности представлены во вспомогательной информации.Как показано на рис. S5 в разделе «Вспомогательная информация», соотношение коэффициентов усиления между осью y и осью z существенно зависит от толщины GaTe. На рис. 4c, d показаны \ (\ frac {| \ text {c} |} {| \ text {b} |} \) и ψ _bc после устранения интерференционного эффекта в интенсивности комбинационного рассеяния, представляющие внутреннюю анизотропию GaTe. возникающие из-за анизотропных электрон-фононных и электрон-фотонных взаимодействий. {12} \), все еще отчетливо осталась по сравнению с таковой для остальных режимов A _g.
Поверхностные ожоги частичной толщины (второй степени) | WoundSource
Ожог — это повреждение тканей тела, обычно кожи. Ожоги могут различаться по степени тяжести от легкой до опасной для жизни. Большинство ожогов поражают только самые верхние слои кожи, но в зависимости от глубины ожога могут поражаться и подлежащие ткани. Традиционно ожоги различаются по степени тяжести: первая — наименее тяжелая, а третья — наиболее тяжелая. Однако в настоящее время чаще используется более точная система классификации, относящаяся к толщине или глубине раны.В данной статье ожоги будем описывать по толщине. Для сравнения двух систем классификации см. Таблицу ниже.
Когда ожоги проникают через эпидермис в дерму , они считаются ожогами неполной толщины (второй степени). Сама дерма разделена на две области, самая верхняя из которых — сосочковая область 90–301. Эта область состоит в основном из соединительной ткани и служит только для усиления связи между эпидермисом и дермой. Частичные ожоги, которые доходят только до этого слоя кожи, считаются поверхностными.
Еще одним фактором, влияющим на тяжесть ожога, является пораженная часть тела. «Правило девяток» — это метод приближения, используемый для определения того, какой процент тела сгорел. Частичные или полные ожоги более 15% тела требуют немедленной профессиональной медицинской помощи. Для взрослых можно использовать следующие приближения:
Головка (передняя и задняя) ~ 9%
Передняя часть туловища ~ 18%
Задняя часть туловища ~ 18%
Каждая нога (передняя и задняя) ~ 18%
Каждая рука (передняя и задняя) ~ 9%
Гениталии / промежность ~ 1%
Кроме того, площадь ладони (без пальцев или запястья) составляет примерно 1% от общей площади тела, и ее можно использовать для аппроксимации несмежных участков ожога.
Симптомы поверхностных ожогов частичной толщины
При неглубоких поверхностных ожогах кожа будет очень красной, влажной и / или блестящей, болезненной на ощупь и с образованием волдырей. Опять же, может произойти побледнение, но цвет быстро вернется после снятия давления.
Этиология
Ожоги могут быть вызваны множеством внешних факторов. Наиболее распространенные виды ожогов:
Термический: Вызвано огнем, горячими предметами, паром или горячими жидкостями (ошпаривание).
Электрический: Возникает в результате контакта с электрическими источниками или, в гораздо более редких случаях, в результате удара молнии.
Излучение: Вызвано продолжительным воздействием источников УФ-излучения, таких как солнечный свет (солнечный ожог), солярии или солнечные лампы, либо рентгеновскими лучами, лучевой терапией или радиоактивными выпадениями.
Химическое вещество: Вызывается при контакте с сильнокислотными или щелочными веществами.
Трение: Вызывается трением между кожей и твердыми поверхностями, такими как дороги, ковры или пол.
Респираторные органы: Повреждение дыхательных путей в результате вдыхания дыма, пара, очень горячего воздуха или токсичных паров.
Осложнения
Инфекция: Одна из основных функций кожи — служить барьером против внешних инфекций. Однако этот физический барьер нарушается при частичных или полнослойных ранах. При сильных ожогах образуются твердые бессосудистые струпья, создающие среду, предрасположенную к росту микробов. Кроме того, струп затрудняет попадание антител и антибиотиков к месту раны.
Окружные ожоги: В случаях, когда ожог на всю толщину поражает всю окружность пальца, конечности или даже туловища, это называется окружным ожогом. Это особенно проблематично, потому что, когда относительно податливая кожа заменяется сухим, жестким струпом, это может повлиять на кровообращение в дистальной области и привести к синдрому компартмента. Чтобы снизить риск возникновения отека, будет проведена эшаротомия с хирургическим разрезом через толстый струп до подкожной клетчатки.
Гиповолемический и гипотермический шок: Другие ключевые функции кожи: регулировать потерю жидкости, из-за испарения, и регулировать тепло тела . Когда обжигаются большие участки кожи, риск гиповолемии (уменьшение объема крови) значительно возрастает и может вызвать у пациента шок. Кроме того, гипотермия является частью «травматической триады смерти», которая, наряду с лактоацидозом и коагулопатией, значительно увеличивает уровень смертности пациентов с тяжелой травмой.
Развитие раны: Отек и снижение кровотока к пораженной ткани в местах ожогов может привести к частичным ожогам, которые перерастут в ожоги на всю толщину.
Столбняк: Места ожогов особенно чувствительны к столбняку. Если пациенту не делали иммунизацию в течение последних 5 лет, обычно рекомендуется ревакцинация.
Лечение и вмешательство при поверхностных ожогах частичной толщины
Три основные цели при лечении любого ожога: предотвратить шок, , облегчить боль и дискомфорт, и снизить риск инфицирования .
Небольшие (менее 3 дюймов в диаметре) ожоги частичной толщины:
Если волдыри не повреждены, снимите с пораженного участка все украшения или одежду и промойте их прохладной водой в течение примерно 10 минут. Следите за тем, чтобы не открывать волдыри, так как это увеличивает риск заражения. Если волдыри треснули, не поливайте пораженный участок холодной водой и не снимайте одежду, которая может прилипнуть к ожоговой поверхности. Это может увеличить риск шока.
Полные или частичные ожоги, покрывающие более 15% тела:
Ожидая прибытия медицинских работников, сначала убедитесь, что пациент больше не контактирует с горящими или тлеющими материалами.Не снимайте одежду, которая может прилипать к ожоговой поверхности, и накрывайте это место стерильной, не липкой повязкой, чистой тканью или простыней (в зависимости от того, что есть под рукой и насколько велико пораженное место). Еще раз, будьте осторожны, чтобы не вскрыть волдыри. Если пальцы рук или ног были обожжены, используйте стерильную неклейкую повязку, чтобы отделить их. Если возможно, приподнимите пораженную часть тела над сердцем, чтобы уменьшить воспаление. Если у пациента наблюдаются признаки шока (липкие руки или ноги, синеватый оттенок кожи, слабый, но учащенный пульс, учащенное дыхание или низкое кровяное давление) и он не получил травмы головы, шеи, спины или ноги, начните с укладывая их на спину.Поднимите их ноги примерно на 12 дюймов, чтобы стимулировать кровоток обратно к жизненно важным органам, и аккуратно накройте их пальто или одеялом, чтобы стабилизировать внутреннюю температуру. Следите за жизненно важными показателями пациента, пока не прибудет медицинская помощь.
При ожогах любого типа необходимо соблюдать следующие меры предосторожности:
Не прикладывайте лед к пораженному участку. Это может вызвать дальнейшее повреждение раны и увеличить риск переохлаждения.
Не наносите масло, мазь, вазелин, масло или жир на ожог. Воздух не только для заживления ран, но и для улавливания тепла в месте ожога, что может привести к дальнейшему повреждению более глубоких тканей.
Не сдирайте омертвевшую кожу, так как это может привести к дальнейшему рубцеванию и инфекции.
Не кашляйте и не дышите прямо на пораженный участок.
Список литературы
Конрад М., Шил В.С., Ведро Б. Первая помощь при ожогах. MedicineNet.com. http://www.medicinenet.com/burns/article.htm#tocb. По состоянию на 24 мая 2018 г.
Heller JL. Бернс.MedlinePlus. http://www.nlm.nih.gov/medlineplus/ency/article/000030.htm. Обновлено 30 апреля 2018 г. Проверено 24 мая 2018 г.
Персонал клиники Мэйо. Бернс: Первая помощь. Клиника Майо. http://www.mayoclinic.com/health/first-aid-burns/FA00022. По состоянию на 24 мая 2018 г.
WebMD. Бернс — Обзор темы. WebMD. http://firstaid.webmd.com/tc/burns-topic-overview. По состоянию на 24 мая 2018 г.
Зависимая от толщины и анизотропная теплопроводность нанолистов черного фосфора
rsc.org/schema/rscart38″> Влияние толщины на теплопроводность нанолистов черного фосфора, анизотропных в зигзагообразном и плоском направлениях, экспериментально и теоретически исследовано в диапазоне толщин от 13 до 48 нм.Коэффициент теплопроводности уменьшается с толщиной, уменьшаясь с 13 до 8 Вт · м ⁻¹ K ⁻¹ в зигзагообразном направлении и с 10 до 6 Вт · м ⁻¹ K ⁻¹ в направлении кресла при 300 К соответственно. Анизотропная теплопроводность, независимо от толщины, может быть результатом анизотропной скорости фононов, возникающей из-за шарнирной структуры. Поверхностное подавление теплопроводности в нанометровом масштабе замечательно для широкого диапазона температур от 100 до 300 К из-за рассеяния на границе фононов, в то время как теплопроводность становится менее зависимой от толщины при более высоких температурах выше 300 К, благодаря преобладающему фонон-фононному рассеянию.
У вас есть доступ к этой статье
Подождите, пока мы загрузим ваш контент… Что-то пошло не так. Попробуй снова?
Толщина ткани — обзор
12.2 Измерение конструкции ткани
Длина ткани : Стандарт США ASTM D3773-90 и ISO 3933 описывает стандартные методы испытаний для проверки длины ткани.
Ширина ткани : Ширина ткани зависит от ткацкого станка, на котором она изготовлена. Испытания проводятся в соответствии со стандартами ASTM D3774 и ISO 3932.
Толщина ткани : это одно из основных свойств ткани, дающее информацию о ее теплоте, тяжести и жесткости при использовании. Поскольку ткань чувствительна к давлению, используемому при измерении толщины, трудно измерить толщину ткани с удовлетворительной точностью. Обычно толщиномер, микрометр FAST-1 ¹ или KES-FB3 ² используются для получения стандартной толщины или кривой зависимости толщины от давления для ткани.Стандарты ASTM D1777 и ISO 5084 описывают несколько методов испытаний для проверки толщины ткани.
Плотность ткани : Чем тяжелее ткань, тем большую нагрузку испытывает человек, который ее носит. Вес может быть представлен как очень легкий (<1 унции на ярд ²), легкий (2–3 унции на ярд ²), средний (5-7 унций на ярд ²), тяжелый (> 7 унций на ярд). двор ²), либо очень тяжелые. Вес ткани обычно измеряется на химических весах.ASTM D3776, ISO 3801 и ISO 7211-6 описывают несколько стандартных методов проверки веса ткани.
Плетение ткани : ISO 7211-1 описывает метод анализа диаграмм плетения ткани.
Количество ткани : Это важный фактор, определяющий качество ткани, и влияет на различные механические свойства. Как правило, чем больше количество ткани, тем выше технологическое качество ткани. Ткани также можно условно разделить на: плотно сплетенные, плотно сплетенные и свободно переплетенные.ASTM D3775-98 и ISO 7211-2 описывают стандартные методы определения количества ткани.
Обжим ткани : Обычно это обозначает обжим пряжи в ткани. Он предоставляет технологические данные для проектирования ткачества и расчета расхода пряжи. ASTM D3883-99 и ISO 7211-3 описывают методы определения извитости пряжи в тканых материалах.
Счетчик пряжи и скрутка пряжи : Для анализа конструкции ткани необходимо определить количество и скручивание пряжи, удаленной из ткани. ASTM D1059-97 и ISO 7211-5 предназначены для проверки количества пряжи, удаленной с ткани, а ASTM D1423-99 и ISO 7211-4 — для проверки крутки пряжи.
Измерение толщины коры на основе регистрации
2.1 Предварительная обработка и терминология
Методы создания карты DiReCT из объема МРТ начинаются с набора изображений вероятностной сегментации, маркирующих локальную смесь вероятностей ткани для каждой из трех тканей, белого вещества (WM), серое вещество (GM) и спинномозговая жидкость (CSF) в головном мозге.Для получения таких изображений можно использовать различные алгоритмы, но мы полагаемся на FAST, как указано в Zhang et al. (2001). Каждый воксель вероятностных изображений, которые имеют одинаковый размер и интервал, ограничен суммой до 1, так что P _g ( x ) + P _w ( x ) + P _c ( x ) = 1 на всем протяжении x в Ω, где Ω — область изображения, где P _g ( x ), P _w ( x ) и P _c ( x ) — это вероятностные изображения GM, WM и CSF соответственно. Обозначим изображение, содержащее сумму любых двух из этих вероятностных изображений, как, в случае WM и GM, P _wg = P _w + P _g (см.). Наконец, серый / белый интерфейс (GWI) определяется как вокселы в пределах P _g , где P _g ( x )> = 0,5, и по крайней мере один соседний воксель в пределах 26-соединенной окрестности x имеет P _w > = 0.5. Обратите внимание, что явная поверхностная сетка не извлекается из сегментации WM, что позволяет избежать сложностей создания поверхности. Вместо этого воксели, представляющие GWI, идентифицируются в области изображения .
Примеры изображения карты вероятностей. Изображение карты вероятности WM в (a) добавляется к карте вероятности GM в (b), чтобы создать объединенное изображение карты вероятности WM и GM в (c). Соответствие найдено путем регистрации изображений в (а) и (в).
Наша цель — для каждой точки вдоль GWI найти соответствующую точку GM, как указано в P _wg , которая точно оценивает вероятный край коры серого вещества.Как утверждается в MacDonald et al. (2000), кортикальная поверхность GM должна иметь ту же топологию и примерно такую же форму, что и GWI. Обратите внимание, что этот край поверхности GM не обязательно ограничен в пределах изображений вероятности сегментации соседними значениями CSF с высокой вероятностью из-за частичного объема и проблемы скрытой коры. Обозначим карту соответствия как φ ( x , t ): Ω × [0, 1] → Ω и укажем, что φ ( x , t ) является диффеоморфизмом или дифференцируемым карта с дифференцируемым обратным.Обратите внимание, что, хотя мы заинтересованы в отображении GWI на вероятное местоположение кортикальной поверхности, мы встраиваем отображение GWI в объемный диффеоморфизм. Мы выбираем пространство диффеоморфных преобразований, потому что кривые гарантированно останутся кривыми, а поверхности останутся поверхностями при диффеоморфном отображении. Таким образом, диффеоморфизмы обеспечивают естественное ограничение формы на деформацию GWI по направлению к кортикальной поверхности, которую мы дополняем ограничением толщины.Ниже мы подробно описываем наш подход к вычислению этого отображения.
2.2 Расчет толщины
Определите поле скорости, v ( x , t ): Ω × t ∈ [0, 1] → ℝ ^d , где t — Параметр «время», d, — размерность, а v — регуляризованное векторное поле. Мы ограничиваем поле скоростей v существованием в пространстве непрерывных и квадратично интегрируемых функций с ограниченными производными, выбирая линейный оператор L , который измеряет энергию v , интегрированную по времени.На практике мы выбираем L = ∇ ² + (где ℐ — тождественный оператор), который имеет ядро Грина, которое близко аппроксимируется гауссовым сглаживанием.
Как показано в Dupuis et al. (1998), эта регулярность гарантирует, что диффеоморфизм может быть сгенерирован из v путем интегрирования обыкновенного дифференциального уравнения (ODE) (Arnold, 1991),
и, таким образом,
φ (x, t) = x + ∫0tv (φ (x, t), t) dt.
(1)
Основная теорема ОДУ гарантирует, что этот диффеоморфизм уникален и непрерывно изменяется в зависимости от начальных условий, φ ( x , 0).Здесь φ ( x , 0) = x для всех вычислений. Стандартные методы численного интегрирования, такие как методы Рунге-Кутта, могут использоваться для выполнения интегрирования. Диффеоморфная карта может применяться для деформации изображения с I по I (, ( x )).
Учитывая это пространство трансформации, наша цель — создать временное отображение, φ ( x , 1), которое оценивает соответствие между GWI и внешним краем кортикального листа с заданными ограничениями по толщине. Пусть M ( x ) будет движущимся изображением, которое представляет исходную модель листа серого вещества, полученную из P _w ( x ), которое должно быть деформировано при этом отображении. Таким образом, мы минимизируем следующую вариационную энергию, которая отражает как представление о том, что поле скорости должно быть гладким, так и о том, что отображение должно быть диффеоморфизмом, с ограниченным евклидовым смещением T ( x , t ),
E ( φ (x, 1)) = ∫01∥v (x, t) ∥L2dt + ∥M (φ (x, 1)) — Pwg (x) ∥2, при условии: φ (x, 1) = x + ∫01v ( φ (x, t)) dt, T (x, t) = ∣φ (x, t) −x∣and∀t, T (x, t) <τ (x).
(2)
Изображение модели M ( x ) можно использовать как вероятностное изображение сегментации WM P _w ( x ) или двоичное изображение сегментации белого вещества, полученное с помощью порогового значения P _w ( x ) при 0,5. В последнем случае можно было бы иметь ненулевой градиент движущегося изображения только в GWI. Наши эксперименты с использованием FAST (Zhang et al., 2001) в качестве метода сегментации показали, что результирующее отображение GWI и, следовательно, меры толщины почти идентичны в любом случае.Во всех описанных здесь экспериментах мы использовали M ( x ) = P _w ( x ). M ( φ ( x , 0)) представляет GWI, как описано в разделе 2.1. Затем M ( φ ( x , 1)) таким же образом представляет другую сторону кортикального слоя, предполагаемый интерфейс серый / CSF. Функция τ : Ω → ℝ ⁺ обеспечивает априор на евклидовом расстоянии x частицы от ее источника, когда она перемещается по диффеоморфному пути.Обратите внимание, что, учитывая дифференциальное соответствие, толщина T ( x , t ) в точке GWI x определяется как евклидова длина смещения, которое φ ( x , t ) накладывает на x : T ( x , t ) = | φ ( x , t ) — x | . Обратное отображение φ ⁻¹ ( x , 1) легко вычисляется в диффеоморфном пространстве путем интегрирования поля отрицательной скорости, как в Avants et al.(2006). Обратите внимание: поскольку φ ⁻¹ (( φ ( x , 1), 1) = ℐ (карта идентичности), у нас есть обратимая карта соответствия между точками поверхности GM и GWI.
Наиболее критично , поскольку мы решаем диффеоморфную (дифференцируемую, взаимно однозначную и на) карту, топология движущегося изображения (в данном случае сегментация WM) не может измениться. Это согласуется с нашей трактовкой сегментации WM как пространства в котором мы переносим нашу модель GWI в сторону сегментации GM.Это один из способов, которым наша модель сохраняет форму разрешенной борозды в сегментации WM, таким образом восстанавливая чрезвычайно узкие борозды, которые могли быть ошибочно обозначены как GM. В дополнение к сохранению топологии наша схема оптимизации ищет решение с минимальной деформацией (первый член в уравнении 2) для заданного уровня сходства изображения между деформированным изображением и целевым изображением (член данных при регистрации, второй член в уравнении 2). ). Рассмотрим возможные решения проблемы регистрации закрытой борозды, например, показанной на.Решение, которое отображает самые глубокие точки борозды на движущемся изображении (белые / серые точки соприкосновения) с «круговой» областью (мы назовем это решением A), обеспечивает сопоставимый уровень сходства изображения с тем, которое отображает эти точки. к центру борозды (назовем это раствором Б). Это связано с тем, что решение B сопоставляет точки границы серого / белого от противоположных берегов борозд с точками, бесконечно близкими друг к другу в непрерывной области — таким образом, деформированное изображение соответствует целевому изображению так же близко, как и для решения A.Другими словами, деформированное изображение одинаково хорошо «поглощает» всю закрытую борозду в обоих случаях в сплошной области. В дискретной области, однако, мы можем видеть разрешенную борозду толщиной в один пиксель для решения B. Фактически, существует диапазон решений между этими двумя решениями, которые разрешают все более мелкую борозду; все эти решения имеют одинаковое качество сопоставления изображений. Решение B, однако, является тем, которое вызывает наименьшую общую деформацию, и, следовательно, является предпочтительным решением, обеспечивающим оценку вероятной границы серого / CSF.Наконец, явная толщина, указанная до нашей оптимизации, ограничивает максимальную степень деформации, которой может подвергнуться точка границы раздела белый / серый, что также может препятствовать таким решениям, как решение A, которое влечет за собой большие деформации. Таким образом, наше отображение с ограничениями формы предпочитает генерировать решения в классе панели (b), а не панели (a) с точки зрения классической задачи восстановления скрытой борозды. Эти решения все еще далеки от совершенства, особенно когда CSF не виден. В то же время они представляют собой принципиальный подход к оценке толщины при отсутствии идеальной сегментации.
(a) и (b) показывают два диффеоморфных измерения толщины, которые соответствуют модели серого вещества. Оба измерения минимизируют разницу в изображении с примерно одинаковым уровнем качества, но с двумя очень разными уровнями деформации. Модель (а) не использует явную регуляризацию деформации и дает более деформирующее решение по толщине со значением подобия 242 и значением деформации 1,74 на основе первой производной. Модель (b), с другой стороны, использует диффеоморфную регуляризацию и дает решение для непрерывной толщины со значением подобия 250 и значением деформации 0.93. Решение в (a) требует деформации в 1,86 раза больше, чем решение в (b), но дает только 3-процентное улучшение подобия, когда сходство измеряется в непрерывной области, что подразумевает «бесконечно малую» близость соседних банков серого вещества. Решение (а) также требует больших вычислительных затрат на создание и сильно нарушает ожидаемые значения толщины. Ни одно из решений не является идеальным, потому что истинное решение неизвестно в пределах закрытой борозды, но оба представляют собой оптимальные решения с учетом соответствующих моделей.
2.2.1 Метод оптимизации
При отсутствии предварительного ограничения на толщину можно оптимизировать уравнение 2 путем градиентного спуска по уравнениям Эйлера-Лагранжа, приведенным Бегом и др. (2005) или, соответственно, жадный подход, описанный в Avants et al. (2006). Оптимизация энергии с помощью предшествующего ограничения может быть выполнена только с небольшой модификацией, чтобы использовать ограниченное интегрирование ODE, которое соблюдает ограничение по толщине τ . Мы подробно описываем эту оптимизацию, предполагая стандартный метод интегрирования, ниже, и n шагов во временной дискретизации поля скорости.Мы берем τ ( x ) и изображения вероятности в качестве входных данных для метода, и только T ( x , 1) является желаемым выходом.
Установите v ( x , t ) = 0, ∀ x ∈ Ω, t ∈ [0, 1] и λ параметр градиентного спуска. Установить t = 0, φ ( x , 0) = x , Δt = 1 м, где м ≥ n — номер. временных шагов, используемых в схеме интегрирования ОДУ в уравнение 1.
Определите временное поле градиента u ( x , t ) = 0, ∀ x ∈ Ω, t ∈ [0, 1].
Вычислить для всех t _i , значения φ ( x , t _i ), u ( x , t _i ) и T ( x , t _i ), как показано ниже,
Интегрировать φ на φ ( x , t + Δ t ) = φ ( x , t ) + Δ t v ( φ ( x , t ), t ) более м шаг.
Обновлять φ , только если T ( x , t ) < τ ( x ) на каждом шаге.
Если T ( x , t _i ₊₁) < τ ( x ), то вычислите градиент подобия,
u ( x , t _{i +1}) = ( P _w (φ ( x , t _{i +1})) — P _{w g} ( x )) ∇ P _w (φ ( x , t _{i +1})),
(3)
Если T ( φ ( x , t _i ), t _i )> = τ ( x ), затем u ( x , t _i ₊₁ ) = 0.
Набор v ( x , t _i ) ← K ⊗ ( v ( x , t _i ) + λ u ( x , t _i )), где K — ядро Грина для линейного оператора, L и ⊗ представляет свертку. Мы оцениваем K с ядром Гаусса со стандартным отклонением 1,5 мм ³, в пространстве изображений 1 мм ³.
Переходите к 2, пока E (уравнение 2) больше не может быть сокращено.
Распространите значение T ( x ), определенное в GWI, на полный объем серого вещества для создания карты толщины. Этот процесс описан ниже.
Таким образом, мы выполняем жадную минимизацию E в пространстве диффеоморфизмов, явно сохраняя T ( x ) < τ ( x ).
2.2.2 Распространение толщины
Карта φ ( x , t ) определяет путь деформации, который точка GWI следует через мантию GM, как функцию времени t , достигая соответствующей точки поверхности GM при t = 1. Пусть T _surf ( x ) будет изображением нормы деформации, которое имеет значение измеренной толщины в каждой точке GWI и ноль в других местах. Чтобы распространить значения толщины T _surf ( x ) объемно, мы выбираем φ ( x , t ) с интервалами времени t в [0, 1] и последовательно применяем преобразования φ ( x , t ) такие, что, Tvol = ∫01Tsurf (φ (x, t)) dt.Это соответствует перемещению тонкой поверхности с оцененной толщиной через то же поле скоростей, которое генерирует φ ( x , t ) и маркирует каждую точку в пространстве проходящим значением. Теоретически это сопоставление обеспечит плотное поле значений толщины по всей области, через которую проходит T _surf ( φ ( x , t )), поскольку каждая точка будет пройдена только один раз. Однако из-за дискретности необходимо соблюдать осторожность при выполнении этого интегрирования.Мы детализируем дискретизированный алгоритм следующим образом:
Определим I _{GW I} как бинаризованный GWI и T _surf как значения толщины, присвоенные I _{GW I} . Определите I _hit и I _total как изображения с нулевым значением. I _hit представляет собой интегральный вклад частичного объема деформированного I _{GW I} с течением времени, а I _всего представляет связанный интегрированный частичный объем деформированного изображения T _surf .
Установить i = 0. Для t = от 0 до t = 1 с шагом Δ t ∋ t ₀ = 0, t _i ₊₁ = t _i + Δ t , вычислить Ihiti + 1 = Ihiti + IGWI (φ (x, ti)), а также Итотали + 1 = Итотали + Цурф (φ (x, ti)).
Для всех x ∈ Ω установите T _vol ( x ) = I _всего / I _ударит если I _{достигнет} ( x )> 0, в противном случае T _объем ( x ) = 0.
Этот метод итеративно накапливает наборы распространяющихся уровней с течением времени в одном и том же пространстве изображения. Значения толщины на поверхности WM, таким образом, распространяются по траектории деформации, заданной параметром φ ( x , t ), в объем GM, создавая плотное изображение объемной карты толщины T _vol , которое мы называем как карту DiReCT.
2.3 Оценка с помощью 3D Phantom
Мы протестировали наши измерения толщины на основе регистрации на наборе трехмерных фантомных изображений при различных разрешениях изображения и уровнях шума.Мантия серого вещества на этих изображениях определяется либо как сферическая оболочка, либо как оболочка с волнообразными волнами. Подобные фантомы использовались Srivastava et al. (2003) в 2D. Математически фантом задается семейством поверхностей S : R ² ↦ R ³, параметризованных θ и φ , углами азимута и возвышения соответственно с центром c :
S (θ, φ) = (x (θ, φ), y (θ, φ), z (θ, φ)) = c + (R (γ, α, θ, φ)) · (cos (θ ) cos (φ), sin (θ) cos (φ), sin (φ)) R (γ, α) = r + f (γ, α, θ, φ)
(4)
где R ( γ, α ) представляет собой радиальное расстояние от центра c объема, заключенного поверхностью S.R определяет форму поверхности. Мы рассматриваем различные формы функции f ( γ, α, θ, φ ) для различных форм исследованных фантомов.
2.3.1 Сфера
В простейшем случае f (·) = 0, R = r и S сводится к сфере радиуса r с центром c . Если S _W ( θ, φ; R = r _w ) и S _G ( θ, φ; R = r _g ) номинально определяются как поверхности WM и GM соответственно ( r _g > r _w ), серое вещество коры будет сферической оболочкой радиусом r _g — r _w , что также представляет собой теоретическое значение толщины коры в каждой точке поверхности WM на S _W .
2.3.2 Лента
Далее мы рассмотрим поверхность с лентообразными волнами, имитирующими кору. Это реализуется как
f (γ, α, θ, φ) = f _r (γ, α, φ) = γ sin (αφ)
(5)
где γ контролирует величину, а α контролирует частоту волн вдоль поверхности. Опять же, мы конструируем кортикальную мантию, определяя поверхности WM и GM как S _W ( θ, φ; R = r _w + f _r ( γ, α, φ )) и S _G ( θ, φ; R = r _g + f _r ( γ, α, φ )) ( r _g > r _w ) соответственно.Пример такого фантома показан на.
(a) Фантом в виде ленты. (б) Лента с фантомом борозды. Цвет представляет измеренные значения толщины на поверхности.
2.3.3 Лента с бороздкой
Волны на фантоме выше расположены только вдоль оси φ (высота), как видно из. Любое поперечное сечение поверхности, параллельное оси z , является окружностью, поскольку f _r не является функцией азимутального угла θ .Теперь мы вводим третью форму фантома с волнами вдоль θ и φ , где
f (γ, α, θ, φ) = f _s (γ, α, θ, φ ) = Γ sin (αφ) cos (αφ)
(6)
В этом случае фантом имеет большие вариации кривизны по поверхности, что приводит к образованию глубоких бороздоподобных структур на некоторых участках. Кортикальная мантия построена так же, как описано в разделе 2.3.2, с S _W ( θ, φ; R = r _w + f _s ( γ, α, θ , φ )) и S _G ( θ , φ; R = r _g + f _s ( γ, α, θ , ∀)) ( r _g > r _w ).Пример такого фантома показан на.
2.3.4 Разрешение и уровни шума
Для каждой формы фантома, описанной выше, мы создали фантомы с одинаковыми значениями: r _w = 7 мм, r _g = 10 мм, γ = 2 , α = 5, но с другим пространственным разрешением и уровнем шума. Двоичные маски WM и GM генерируются путем охвата пространств параметров как φ = — π (Δ φ ) π, θ = 0 (Δ θ ) π и позволяя r = 0 (Δ r ) r _w и r = r _w (Δ r ) r _g соответственно и с дискретизацией при соответствующем разрешении. Воксели, обозначенные таким образом как WM и GM, затем устанавливаются на значения интенсивности, полученные из средних значений интенсивности WM и GM в образцах изображений мозга. Фантомное изображение I , полученное таким образом, затем искажается шумом как I _шумный = G _μ ⊗ ( I + ν _σ ), где ν _σ равно аддитивный гауссов шум с нулевым средним и дисперсией σ и G _μ — это гауссовское сглаживающее ядро с разбросом μ .резюмирует используемые параметры. Номинально принимаются три уровня шума: нулевой, низкий и высокий, с возрастающими значениями μ и σ . Для измерения толщины карты вероятностей WM и GM генерируются путем применения алгоритма сегментации FAST (Zhang et al., 2001) к зашумленным фантомам.
Таблица 1
Размеры вокселей в мм и соответствующие размеры изображений на каждом уровне разрешения.
Разрешение Размер вокселя Размер изображения
Низкое 1.0 30 × 30 × 30
Средний 0,5 60 × 60 × 60
Высокий 0,1 250 × 250 × 250
2,4 9000 Применение в Real Brain Images
Мы применили эту методологию к продольному исследованию изменений толщины серого вещества в когорте пациентов с диагнозом лобно-височная деменция. Предыдущие нейровизуализационные исследования популяций пациентов с ЛТД выявили локально ориентированную атрофию (Chan et al., 2001), и эти наблюдения были подтверждены корреляцией годовой потери серого вещества со снижением когнитивных функций (Avants et al., 2005) и у пациентов с подтвержденным аутопсией заболеванием (Grossman et al., 2007; Murray et al., 2007) .
2.4.1 Популяция пациентов
Набор данных содержит в общей сложности двадцать пожилых людей с диагнозом расстройства спектра FTD, визуализированных в двух временных точках каждый. Пациенты были правшами, имели среднее образование (образование = 16,0 ± 2,7 года), носили английский язык.Возраст при первом обследовании составил 61,8 ± 6,8 года, средний балл по шкале MMSE (краткое обследование психического состояния) — 21,4 ± 7,3. Вторая оценка проводилась в среднем через 12,4 ± 3,3 месяца, в диапазоне от 7 до 21 месяца, со средним баллом по шкале MMSE 18,1 ± 9,4. Пациенты были идентифицированы клинически в отделении неврологии Медицинской школы Пенсильванского университета. Первоначальный клинический диагноз был установлен опытным неврологом (автор MG) с использованием модификации опубликованных критериев (Price et al., 2001). Впоследствии, по крайней мере, два подготовленных рецензента консенсусного комитета подтвердили наличие конкретных диагностических критериев на основе независимого обзора полуструктурированного анамнеза, обследования психического статуса и неврологического обследования. Редкие разногласия разрешались путем обсуждения.
2.4.2 Визуализация
Все изображения были получены с помощью МРТ-сканера Siemens Trio 3.0 T. Каждое исследование начиналось с быстрого сагиттального Т1-взвешенного сканирования для определения положения пациента. Затем было получено структурное сканирование T1 с использованием последовательности MP-RAGE с TR (время повторения) = 1620 мс, TE (время эха) = 3 с, толщина среза = 1 мм, разрешение в плоскости = 0.9766 × 0,9766 мм и поле зрения (FOV) = 256 × 256 × 192. Один и тот же протокол использовался в исходные (младшие) и последующие (старые) моменты времени.
2.4.3 Предварительная обработка и сегментация
Групповые морфометрические исследования обычно выполняются в нормализованной системе координат. Мы получаем шаблон для этой цели из расширенного набора данных (n = 117) пациентов с FTD в сочетании со здоровыми людьми соответствующего возраста контрольной группы с использованием методов симметричной диффеоморфной нормализации (SyN) (Avants and Gee, 2004).Шаблон — это тот, который специфичен для сканера, возраста и протокола МРТ. Это более точно отображает среднюю форму пожилого мозга, чем общий шаблон, и способствует точности нормализации. Для каждого объекта мы сначала находим соответствие между базовым (более раннее) изображением и последующим (более позднее) изображением. Затем мы находим соответствие между базовым изображением и шаблоном. Затем мы составляем эти две карты, чтобы получить сопоставление между последующим изображением и шаблоном (Avants et al., 2005). В каждом случае также были построены обратные карты. После того, как мы построим карты толщины для каждого объекта в оба момента времени, мы можем преобразовать их в систему координат шаблона, используя эти карты, и выполнить статистический анализ в пространстве шаблона. Создание карт между базовым изображением и шаблоном, а также последующим изображением и шаблоном таким образом устраняет несоответствия, которые могут возникнуть при традиционном подходе, который напрямую регистрирует как базовое, так и последующее изображения отдельно в шаблоне.
Полуавтоматический метод сегментации ITK-SNAP (Юшкевич и др., 2006) используется для маркировки мозга во всем шаблоне головы. Затем индивидуальная паренхима мозга извлекается путем сопоставления шаблонной маски мозга с каждым объемом мозга с использованием обратных карт, полученных с помощью SyN. Нечеткие сегменты серого вещества (GM), белого вещества (WM) и спинномозговой жидкости (CSF) получают для каждого сканирования пациента с использованием алгоритма FAST (Zhang et al., 2001). Однако для инициализации процедуры сегментации используются пространственно изменяющиеся априорные значения трех тканей с использованием карт вероятностей ткани из головного мозга-шаблона.
2.4.4 Продольное сравнение
Мы используем карту SyN между соответствующим предметным пространством в более ранний (или более поздний) момент времени и пространством шаблона, чтобы сопоставить отдельные карты DiReCT с пространством шаблона. Значение толщины для более позднего времени тогда составляет в годовом исчислении путем получения линейно интерполированной оценки толщины в каждом вокселе через год после сканирования базовой линии из двух значений в более ранний и более поздний периоды времени. Предположение о линейном прогрессировании атрофии с течением времени может быть неверным в целом, поскольку прогрессирование, вероятно, зависит от стадии заболевания.Однако, имея только две доступные временные точки и в отсутствие какой-либо другой известной временной модели, это единственное строго ограниченное предположение (Avants et al., 2005), которое может быть сделано. После того, как мы переместили карты DiReCT в пространство шаблона (), можно выполнить групповой продольный анализ изменений толщины. Чтобы изучить изменение средней толщины в областях Бродмана, мы зарегистрировали мозг шаблона с метками области Бродмана в нашем локальном шаблоне.
Вверху: (а) Осевой срез головного мозга без черепа.(б) Сегментация и (в) карта толщины среза в (а). Цветовая шкала в мм. Желтый выше, синий ниже. Внизу слева: DiReCT отображает в пространстве шаблона для одного и того же среза в (d) более ранние и (e) более поздние моменты времени. Внизу справа: примеры восстановления глубоких борозд в (f) и (g). Верхние панели показывают исходную сегментацию: черный = фон, белый = WM, серый = GM, темно-серый = CSF. Нижние панели показывают восстановленную CSF красным цветом.
Изменения толщины морского льда в море Лаптевых с 2002 по 2017 год по данным спутниковых наблюдений
ASL: Руководство пользователя IPS Processing Toolbox, ASL Environment Sciences Inc., Виктория, Британская Колумбия, 2017. a
Бэнкс, К. Дж., Брэндон, М. А., и Гартуэйт, П. Х .: Измерение осадки морского льда с помощью восходящего ADCP на автономном подводном транспортном средстве, Аня. Glaciol., 44, 211–216, https://doi.org/10.3189/172756406781811871, 2006. a
Bareiss, J. and Goergen, K .: Пространственная и временная изменчивость морского льда в море Лаптевых: анализ и обзор спутниковых пассивных микроволновых данных и результатов моделирования, 1979–2002 гг. , Глобальная планета. Изменять, 48, 28–54, https: // doi.org / 10.1016 / j.gloplacha.2004.12.004, 2005. a, b
Берендт, А., Диркинг, В., и Витте, Х .: Термодинамический рост морского льда в центральной части моря Веделла, наблюдаемый по данным гидролокатора, направленного вверх, J. Geophys. Res.-Oceans, 120, 2270–2286, https://doi.org/10.1002/2014JC010408, 2015. a
Belliveau, D., Budgen, G.L., Eid, B.M., и Calnan, C.J .: Измерения скорости морского льда с помощью восходящих доплеровских профилометров течений, J. Atmos. Океан. Тех., 7, 596–602, https://doi.org/10.1175/1520-0426(1990)007<0596:SIVMBU>2.0.CO; 2, 1990. a
Belter, H. J., Janout, M. A., Krumpen, T., Ross, E., Hoelemann, J. A., Timokhov, L., Novikhin, A ., Кассенс, Х., Вятт, Г., Руссо, С., и Садоуи, Д .: Среднесуточная осадка морского льда с пришвартованных восходящих сонаров в море Лаптевых в период с 2013 по 2015 гг., Набор данных PANGEA, PANGEA, https://doi.org/10.1594/PANGAEA.899275, 2019. a, b
Белтер, Х. Дж., Яноут, М. А., Хелеманн, Дж. А. и Крумпен, Т .: Среднесуточная осадка морского льда по данным пришвартованных восходящих акустических доплеровских профилометров течений (ADCP) в море Лаптевых с 2003 по 2016 гг., Набор данных PANGEA, PANGEA, https: // doi.org / 10.1594 / PANGAEA.7, 2020a. а, б, в
Белтер, Х. Дж., Крумпен, Т., Яноут, М., А., Росс, Э. и Хаас, К.: Осадка морского льда от восходящих акустических доплеровских профилометров течений (ADCP): адаптивный подход, подтвержденный данными восходящего сонара (ULS), в обзоре, 2020b. a, b, c, d, e
Bjoerk, G., Nohr, C., Gustafsson, B.G., и Lindberg, A.E.B .: Динамика льда в Ботническом заливе по данным измерений ADCP, Скажи нам, 60, 178–188, https://doi.org/10.1111/j.1600-0870.2007.00282.x, 2008. a
Cavalieri, DJ and Parkinson, CL: Изменчивость и тенденции морского льда в Арктике, 1979–2010 гг., Криосфера, 6, 881–889, https://doi.org/10.5194/tc-6 -881-2012, 2012. a
Комизо, Дж. К. и Нишио, Ф .: Тенденции состояния морского ледяного покрова с использованием улучшенных и совместимых данных AMSR-E, SSM / I и SMMR, J. Geophys. Res., 113, C02S07, https://doi.org/10.1029/2007JC004257, 2008. a
Коннор, Л. Н., Лаксон, С. В., Ридаут, А. Л., Крабилл, В. Б., и Макаду, Д.К .: Сравнение измерений радиолокатора Envisat и бортового лазерного высотомера над арктическим морским льдом, Remote Sens.Environ., 113, 563–570, https://doi.org/10.1016/j.rse.2008.10.015, 2009. a
Damm, E., Bauch, D., Krumpen, T., Rabe, B., Korhonen М., Виноградова Э., Улиг Ц .: Трансполярный дрейф переносит метан с Сибирского шельфа в центральную часть Северного Ледовитого океана, Sci. Респ., 8, 4515, https://doi.org/10.1038/s41598-018-22801-z, 2018. a
Ди, Д. П., Уппала, С. М., Симмонс, А. Дж., Беррисфорд, П., Поли, П., Кобаяши, С., Андраэ, У., Бальмаседа, М. А., Бальзамо, Г., Бауэр, П., Бехтольд, П., Beljaars, AC M., van den Berg, L., Bidlot, J., Bormann, N., Delsol, C., Dragani, R., Fuentes, M., Geer, A.J., Haimberger, L. , Хили, С. Б., Херсбах, Х., Холм, Э. В., Исаксен, Л., Каллберг, П., Келер, М., Матрикарди, М. , МакНалли, А. П., Монж-Санс , B. M., Morcrette, J.-J., Park, B.-K., Peubey, C., de Rosnay, P., Tavolato, C., Thepaut, J.-N., and Vitart, F .: Реанализ ERA-Interim: настройка и производительность системы усвоения данных, В. Дж. Рой. Метеор. Soc., 137, 553–597, https: // doi.org / 10.1002 / qj.828, 2011.
Girard-Ardhuin, F. and Ezraty, R .: Расширенная оценка дрейфа морского льда в Арктике, объединяющая данные радиометра и рефлектометра, IEEE T. Geosci. Дистанционный пульт, 50, 2639–2648, https://doi.org/10.1109/TGRS.2012.2184124, 2012. a
Геррейро, К., Флери, С., Захарова, Э., Кураев, А., Реми, Ф., и Майсонгранде, П .: Сравнение радиолокационного борта CryoSat-2 и ENVISAT над арктическим морским льдом: к улучшенному поиску надводного борта Envisat, Криосфера, 11, 2059–2073, https: // doi.org / 10.5194 / tc-11-2059-2017, 2017. a
Haas, C .: Изменчивость толщины морского льда в Арктическом трансполярном дрейфе 1991–2001 гг. В конце лета по данным наземного электромагнитного зондирования. Geophys. Res. Lett., 31, L09402, https://doi.org/10.1029/2003GL019394, 2004. a, b
Haas, C., Pfaffling, A., Hendricks, S., Rabenstein, L., Etienne, J.-L. , и Ригор, И.Г .: Уменьшение толщины льда в Арктическом трансполярном дрейфе способствует быстрому отступлению льда, Geophys. Res. Lett., 35, L17501, https: // doi.org / 10.1029 / 2008GL034457, 2008. a
Haas, C., Lobach, J., Hendricks, S., Rabenstein, L., and Pfaffling, A .: Измерения толщины морского льда с помощью вертолетов с помощью небольшой и легкой цифровой ЭМ-системы. J. Appl. Geophys., 67, 234–241, https://doi.org/10.1016/j.jappgeo.2008.05.005, 2009. a
Haas, C., Hendricks, S., Eicken, H., and Herber, A .: Синоптические аэрофотосъемки показывают состояние морского ледяного покрова Арктики. Geophys. Res. Lett., 37, L09501, https://doi.org/10.1029 / 2010GL042652, 2010. a
Хансен, Э., Герланд, С., Гранског, М. А., Павлова, О., Реннер, А. Х., Хаапала, Дж., Лойнинг, Т. Б., и Чуди, М .: Утончение арктического морского льда в проливе Фрама: 1990–2011 гг. , J. Geophys. Res.-Oceans, 118, 5202–5221, https://doi.org/10.1002/jgrc.20393, 2013. a, b, c
Хендрикс, С. и Рикер, Р .: Руководство пользователя продукта и спецификация алгоритма: Толщина морского льда AWI CryoSat-2 (версия 2.1), Институт Альфреда Вегенера, доступно по адресу: https: // hdl.handle.net/10013/epic.7dacf2fe-bead-4a1b-a266-c4fdd022877f (последний доступ: 2 декабря 2019 г.), 2019 г. a
Хендрикс, С., Пол, С., и Ринне, Э .: Инициатива ЕКА по изменению климата морского льда (Sea_Ice_cci): толщина морского льда в северном полушарии, полученная со спутника CryoSat-2 на ежемесячной сетке (L3C), v2.0., НАБОР ДАННЫХ в Центре анализа данных об окружающей среде, https://doi.org/10.5285/ff79d140824f42dd92b204b4f1e9e7c2, 2018a. a, b
Хендрикс С., Пол С. и Ринне Э .: Инициатива ЕКА по изменению климата морского льда (Sea_Ice_cci): толщина морского льда в северном полушарии, полученная с помощью CryoSat-2 на спутниковой полосе обзора (L2P), v2.0., НАБОР ДАННЫХ в Центре анализа данных об окружающей среде, https://doi. org/10.5285/5b6033bfb7f241e89132a83fdc3d5364, 2018b. a, b
Хендрикс С., Пол С. и Ринне Э .: Инициатива ЕКА по изменению климата морского льда (Sea_Ice_cci): Толщина морского льда в Северном полушарии со спутника Envisat на ежемесячной сетке (L3C), v2.0., НАБОР ДАННЫХ в Центре анализа данных об окружающей среде, https://doi.org/10.5285/f4c34f4f0f1d4d0da06d771f6972f180, 2018c. a, b
Хендрикс, С., Пол, С., и Ринне, Э.: Инициатива ЕКА по изменению климата морского льда (Sea_Ice_cci): толщина морского льда в северном полушарии от Envisat на спутниковой полосе обзора (L2P), v2.0., НАБОР ДАННЫХ в Центре анализа данных об окружающей среде, https://doi.org/10.5285/54e2ee0803764b4e84c906da3f16d81b, 2018d. a, b
Hyatt, J., Visbeck, M., Beardsley, R.C., и BrechnerOwens, W .: Оценка покрытия, осадки и скорости морского льда в заливе Маргерит (Антарктида) с помощью приповерхностного пришвартованного восходящего акустического доплеровского профилометра течений (ADCP), Deep-Sea Res. Pt. II, 55, 351–364, https://doi.org/10.1016/j.dsr2.2007.11.004, 2008. a
Иткин П. и Крумпен Т.: Зимний вынос морского льда из моря Лаптевых создает предпосылки для местного летний морской ледяной покров и распад припая, Криосфера, 11, 2383–2391, https://doi.org/10.5194/tc-11-2383-2017, 2017. a, b
Якобссон, М., Макнаб, Р., Майер, Л., Андерсон, Р., Эдвардс, М., Хацки, Дж., Шенке, Х. У., и Джонсон, П .: Улучшенное батиметрическое изображение Северного Ледовитого океана: значение для моделирования океана и геологического, геофизического и океанографического анализа, Geophys.Res. Lett., 35, https://doi.org/10.1029/2008GL033520, 2008. a
Керн, С., Хворостовский, К., Скоруп, Х .: D4.1 Отчет о проверке и взаимном сравнении продукции (PVIR-SIT) — SICCI-PVIR-SIT, Tech. респ., Инициатива Европейского космического агентства по изменению климата морского льда, 2018. a, b, c, d
Krumpen, T .: AWI ICETrack: Инструмент для мониторинга и отслеживания морских льдов Антарктики и Арктики, Институт Альфреда Вегенера, доступно по адресу: https://hdl. handle.net/10013/epic.51403 (последний доступ: 2 декабря 2019 г.), 2017 г.a, b
Крумпен, Т., Яноут, М., Ходжес, К.И., Гердес, Р., Жирар-Ардуин, Ф., Хелеманн, Дж. А., и Уиллмс, С.: Изменчивость и тенденции в оттоке льда в море Лаптевых между 1992–2011, Криосфера, 7, 349–363, https://doi.org/10.5194/tc-7-349-2013, 2013. a, b
Крумпен, Т., Белтер, Х. Дж., Боэтиус, А., Дамм, Э., Хаас, К., Хендрикс, С., Николаус, М., Ноэтиг, Э.-М., Пол, С., Пикен, И., Рикер, Р., и Стейн , Р.: Арктическое потепление прерывает трансполярный дрейф и влияет на перенос морского льда и разносимого льдом вещества на большие расстояния, Sci.Реп., 9, 5459, г. https://doi.org/10.1038/s41598-019-41456-y, 2019. a, b, c
Krumpen, T., Birrien, F., Kauker, F., Rackow, T., von Albedyll, Л., Ангелопулос, М., Белтер, Х.Дж., Бессонов, В., Дамм, Э., Детлофф, К., Хаапала, Дж., Хаас, К., Хендрикс, С., Холеман, Дж., Хоппманн, М. ., Калешке, Л., Керхер, М., Колабутин, Н., Ленц, Дж., Моргенштерн, А., Николаус, М. , Никсдорф, У., Петровский, Т., Рабе, Б., Рабенштейн, Л. ., Рекс, М., Рикер, Р., Роде, Дж., Шиманчук, Э., Сингха, С., Смоляницкий, В., Соколов, В., Стэнтон, Т., Тимофеева, А., Цамадос, М .: Льдина MOSAiC: выживший с отложениями сибирского шельфа, Обсуждение криосферы, https://doi.org/10.5194 / tc-2020-64, в обзоре, 2020 г. , и Sonntag, JG: Толщина морского льда, высота надводного борта и высота снежного покрова, полученные по данным аэросъемки Operation IceBridge, Криосфера, 7, 1035–1056, https://doi.org/10.5194/tc-7-1035-2013, 2013. .a
Lavergne, T .: Валидация и мониторинг продукта OSI SAF по дрейфу морского льда низкого разрешения (v5), Технический отчет, Сеть спутниковых приложений ЕВМЕТСАТ, https://doi.org/10.13140/RG.2.1.4155.5449, 2016. a
Lavergne, T., Sørensen, AM, Kern, S., Tonboe, R., Notz, Д., Обое, С., Белл, Л., Дибкьер, Г., Иствуд, С., Габарро, К., Хейгстер, Г., Килли, М.А., Брандт Крейнер, М., Лавелль, Дж., Сальдо, Р., Сандвен, С., и Педерсен, Л.Т .: Версия 2 записей климатических данных о концентрации морского льда EUMETSAT OSI SAF и ESA CCI, Криосфера, 13, 49–78, https: // doi. org / 10.5194 / tc-13-49-2019, 2019. a
Laxon, S. W., Giles, K. A., Ridout, A. L., Wingham, D. J., Willatt, R., Каллен, Р., Квок, Р., Швайгер, А., Чжан, Дж., Хаас, К., Хендрикс, С., Кришфилд, Р., Курц, Н., Фаррелл, С., и Дэвидсон, М. : CryoSat-2 оценки толщины и объема морского льда Arcitc, Geophys. Res. Lett., 40, 732–737, https://doi.org/10.1002/grl.50193, 2013. a, b
НПИ: Толщина морского льда, измеренная в проливе Фрама. Экологический мониторинг Свальбарда и Ян-Майена (MOSJ), Норвежский полярный институт, доступно по адресу: http: // www.mosj.no/en/climate/ocean/sea-ice-thickness-arctic-ocean-fram-strait.html (последний доступ: 2 декабря 2019 г.), 2018. a
Parkinson, C. L., Cavalieri, D. Дж., Глэрсен, П., Цвалли, Х. Дж., И Комизо, Дж. К .: Протяженность, площади и тенденции морского льда в Арктике, 1978–1996 гг., J. Geophys. Res., 104, 20837–20856, https://doi.org/10.1029/1999JC
2, 1999. a
Пол, С., Хендрикс, С., Рикер, Р., Керн, С., и Ринне, Э .: Empirical параметризация надводного борта Envisat для восстановления морского льда Арктики и Антарктики на основе CryoSat-2: прогресс в Инициативе ЕКА по изменению климата, Криосфера, 12, 2437–2460, https: // doi. org / 10.5194 / tc-12-2437-2018, 2018. a, b, c, d, e, f
Peeken, I., Primpke, S., Beyer, B., Guetermann, J., Katlein, C. ., Крумпен, Т., Бергманн, М., Хехеманн, Л., и Гердтс, Г.: Морской лед Арктики — важный временной сток и средство транспортировки микропластика, Nat. Commun., 9, 1505, https://doi.org/10.1038/s41467-018-03825-5, 2018. a
Reimnitz, E., Dethleff, D., and Nuernberg, D .: Контрасты в ледовых режимах арктического шельфа и некоторые последствия: море Бофорта и море Лаптевых, Мар.Геол., 119, 215–225, https://doi.org/10.1016/0025-3227(94)
-1, 1994. a
Ricker, R., Hendricks, S., Helm, V., Skourup, H. , и Дэвидсон, М.: Чувствительность надводного борта и толщины арктического морского льда CryoSat-2 при интерпретации радиолокационных сигналов, Криосфера, 8, 1607–1622, https://doi.org/10.5194/tc-8-1607- 2014, 2014. a, b
Ricker, R., Hendricks, S., Kaleschke, L., Tian-Kunze, X., King, J., and Haas, C.: еженедельные данные о толщине арктического морского льда. запись из объединенных данных спутников CryoSat-2 и SMOS, Криосфера, 11, 1607–1623, https: // doi.org / 10.5194 / tc-11-1607-2017, 2017. a, b, c, d, e
Ригор, И.Г., Уоллес, Дж. М., и Колони, Р.Л .: Реакция морского льда на арктическое колебание, J. Климат, 15, 2648–2663, https://doi.org/10.1175/1520-0442(2002)015<2648:ROSITT>2.0.CO;2, 2002. a
Ross, E., Clarke, M., Fissel , Д. Б., Чав, Р. А. Дж., Джонстон, П., Берманс, Дж., И Лемон, Д.: Тестирование целей сонара ледового профиля (IPS) с помощью логарифмического детектора, ASL Environmental Science Inc., доступно по адресу: https: // aslenv.ru / reports / IPS-Oceans-2016.pdf (последний доступ: 28 февраля 2019 г.), 2016 г. a
Щербина, А. Ю., Рудник, Д. Л., и Талли, Л. Д.: Профилирование осадки на льду по данным донного ADCP, J. Atmos. Океан. Тех., 22, 1249–1266, https://doi.org/10.1175/JTECh2776.1, 2005. a
Тиан-Кунце, X., Калешке, Л., Маас, Н., Мякинен, М., Серра, Н. ., Друш М. и Крумпен Т.: Толщина тонкого морского льда на основе SMOS: базовые параметры алгоритма, спецификации продукта и первоначальная проверка, Криосфера, 8, 997–1018, https: // doi. org / 10.5194 / tc-8-997-2014, 2014. a
Тимохов Л.А .: Региональная характеристика морей Лаптевых и Восточно-Сибирского моря: климат, рельеф, фазы льда, термохалинный режим, циркуляция. Berichte zur Polarforschung, 114, 15–32, доступно по адресу: http://epic.awi.de/26322/1/BerPolarforsch2994144.pdf (последний доступ: 26 марта 2020 г.), 1994. a, b
Чуди, М., Мейер, В. Н., Стюарт, Дж. С., Фаулер, К., и Масланик, Дж .: Polar Pathfinder Daily 25 км векторов движения морского льда EASE-Grid, версия 4, Распределенный активный архивный центр Национального центра данных по снегу и льду НАСА, Боулдер, Колорадо, США, 2019.а, б, в
Винье Т. и Финнекаса О .: Ледовый транспорт через пролив Фрама, т. 186, Norsk Polarinstitutt Skrifter, Norsk Polarinstitutt, 1986. a
Vinje, T., Nordlund, N., and Kvambekk, A .: Мониторинг толщины льда в проливе Фрама, J. Geophys. Res., 103, 10437–10449, https://doi.org/10.1029/97JC03360, 1998. a
Уоррен, С. Г., Ригор, И. Г., и Унтерштайнер, Н.